![]() |
![]() |
Главная -> Логарифмическое определение устойчивости S 15.5] СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ИМПУЛЬСНЫХ СИСТЕМАХ 469 Найдем периодический режим на выходе. В соответствии с (15.180), учитывая, что Ф (z) имеет единственный полюс z = О, имеем 23+1 (1 + .+.)(.-.а)+.(.з + 1) 1+а+(1-а) z-4(l- ) Отсюда следует, что в установившемся периодическом режиме на выходе, если совместить начало положительного полупериода с началом отсчета, будет у [0] = 1 + а, у [1] = у [2] = I ~ а. В следующем полупериоде будетг/[3] = -у[0] = -(1 + а),уШ = г/[5] = -у[1] = -(1 -й)ит.д. § 15.5. Случайные процессы в импульсных системах Введем понятие случайной решетчатой функции / [п], которую можно образовать из непрерывной случайной функции / (it) ее дискретизацией. В этом случае она будет определена в дискретные моменты времени t = пТ. Будем рассматривать стационарные процессы, когда вероятностные характеристики не зависят от времени. Среднее значение решетчатого случайного стационарного процесса ИЛИ на основании эргодического свойства 7м = М {/ [п]} = f[n]w{f [п]) df, (15.182) где W (/ [п]) - одномерная плотность вероятности. Для центрированных процессов среднее значение равно нулю. Введем понятие корреляционной функции R[m] = lim- 2 f[n]f[n + ni]. (15.183) Аналогично главе 11 можно сформулировать основные свойства корреляционной функции. 1. Для случая тп = О 2?[0]=im-2 2 f M = FM. (15.184) 2. При т = О корреляционная функция достигает наибольшего значения: /? [0] > /? Ы. (15.185) 3. Корреляционная функция является четной: R [~т] = R [т]. (15.186) При наличии двух случайных процессов Д [п] и /2 [п] можно ввести понятие взаимной корреляционной функции 2?i2H]==lim-2 2 fi[n]h[n + m]. (15.187) езшт-1-, = ТО формула (15.192) может быть записана в виде Свойства ее схожи со свойствами взаимной корреляционной функции для непрерывных процессов. Введем понятие спектральной плотности случайного стационарного решетчатого процесса как двустороннего z-преобразования корреляционной функции So{z) = TS{z) = T S R[m]z- = T[F{z) + F{z-i)-R{0)], (15.188) 7п=~О0 где Т - нормирующий множггтель, равный периоду дискретности, а F (z) представляет собой z-преобразование корреляционной функции R [т]. Нормирующий множитель Т введен в Sq (z) для того, чтобы сделать физическую размерность спектральной плотности дискретного случайного процесса равной размерности спектральной плотности непрерывного процесса и сохранить ее физический смысл. Однако это не обязательно. Аналогично непрерывному случаю можно ввести понятие спектральной плотности как функции круговой частоты S{(u) = S{e<T)= S R[m]e-JT (15.189) 7п= -оо ИЛИ П23И учете четности 5(со) = Д[0] + 2 S R[m]cosamT. (15.190) Наконец, можно определить спектральную плотность как функцию абсолютной псевдочастоты. Для этого в формуле (15.188) необходимо перейти к и;-нреобразованию, используя подстановку (15.163), а затем перейти к псевдочастоте посредством подстановки w = /уЯ. В результате получим S*{) = S()\ . (15.191) Аналогичным образом может быть определена взаимная спектральная плотность двух процессов. Заметим, что все приведенные формулы могут быть записаны и для случая е фО, тогда рассматривается случайная решетчатая функция f [п, е], корреляционная функция R [т, ej, спектральные плотности S (z, е), 6 (со, е) и S* {I, е). Основное свойство спектральной плотности, как и в непрерывном случае, заключается в том, что интеграл от нее по всем частотам дает средний квадрат случайной величины. Можно показать [136], что в дискретном случае соответствующая формула имеет вид я/т л/т ТЫ= \ S{<)d(u = S{i>i)d(u. (15.192) -л/т О Так как mvieror место равенства i t5.5] СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ИМПУЛЬСНЫХ СИСТЕМАХ Выражение (15.193) обычно является более удобным для расчетов по сравнению с (15.192), так как позволяет использовать таблицы интегралов (см. приложение 2). Типовые случайные стационарные процессы. Если для функции / (t), представляющей собой центрированную помеху, эффективное время корреляции Л(0) j R{x)dx (15.194) меньше периода дискретности, Дт <; Т, то такой процесс может быть представлен как дискретный белый шум с корреляционной функцией R [т] = R (0) -бо [т], (15.195) где R [0] = D - дисперсия, а бо Im] - единичная решетчатая импульсная функция (15.32), равная единице при m = О и равная нулю при пъ фО. Этому белому шуму соответствует спектральная плотность 5 (z) = 5 (со) = S* {X) = D. (15.196) Если эффективное время корреляции Дт > Т, то корреляционная функция jR [т] может быть получена из соответствующей корреляционной функции непрерывного процесса R (т) заменой % = тТ. Спектральная плотность может быть получена использованием формул (15.188) - (15.191). Таблица 15.2 Вид процесса S(2) Белый шум Случайный процесс с ограниченной полосой Нерегулярная качка R (0) бо [т] = = Ddo [т] De ° D2zsb- z2 -2zch- zjz-dcosJT) Lz2 2zdcosJ3r--ii dzjdz -cos T) d2z2 -2zdcospr + lJ D l + X2-jth -th2 2Tr, shich i + sh -sm2 sh2if+sm2- l--sh2i-sm2J В табл. 15.2 приведены некоторые типовые дискретные стационарные случайные процессы. Прохождение сигнала через линейную систему. Пусть на входе линейного звена с известной дискретной передаточной функцией W (z) действует случайная функция х [тг], для которой известны корреляционная функция Ri [т] и спектральная плотность (со) или S* {X). Тогда для выходной величины Xz [п], аналогично непрерывному случаю, можно найти спектральную плотность умножением спектральной плотности входного сигнала
|