Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Логарифмическое определение устойчивости И функцию веса что совпадает с полученным ранее выражением. Дифференциальное уравнение второго порядка. Рассмотрим случай, когда дифференциальное уравнение (13.1) сводится к уравнению второго порядка + Pit) + Q{t)x = f{t). (13.19) При помощи подстановки x(t)=u{t)e о (13.20) это уравнение приводится к виду --l-F{t)u = f{t)e о ft). (13.21) Здесь введено обозначение F{t) = Q{t)-±-. (13.22) При действии единичного импульса f (t) = 8 {t - &) для уравнения (13.21) получится решение и = z (t - &, &), которое связано с весовой функцией W {t - &) исходного уравнения (13.19) на основании формулы (13.20) соотношением -5- I Р (О dt w{t - &, &) = z{t~&, &)е о . (13.23) Если н{е положить (f) = 6 (t - &), то для уравнения (13.21) будет получена весовая функция r{t - &, &), которая на основании (13.9) связана с решением z {t - &) зависимостью z(f -&,&)=] Г (f-M, м)е о 6{u - &)du. Эта зависимость на основании свойства дельта-функции может быть представлена в виде Z (*-&, &) = г (*-&,&) е о . (13.24) В результате из (13.23) и (13.24) получаем w (i -&,&) = г (i -&,&) е о . (13.25) Таким образом, для отыскания функции веса w {t ~ &) необходимо предварительно решить уравнение (13.21), которое приобретает вид + F{t)u = 6{t-, (13.26) с нулевыми начальпьши условиями: и (Z) = О и м (Z) = О при t = Полученную нри решении весовую функцию и = г {t - &, &) необходимо затем подставить в (13.25) и найти w (Z - &, &). Решение уравнения (13.26) может быть произведено при помощи использования функций Бесселя [118]. Для этого функция F (t) должна быть аппроксимирована отрезками прямых линий, уравнение которых сводится к виду ui -f- bit. Однако это решение является сравнительно сложным. Ограничимся рассмотрением так на-зьшаемого аппроксимирующего решения, которое может применяться, если функция F {t) мало изменяется относительно своего среднего большого значения icp (рис 13.4). Это решение называется аппроксимацией Бриллуипа - Вептцеля - Крамера [118]. Рис. 13.4. Рассмотрим однородное дифференциальное уравнение \-F (t)u = 0. (13.27) Предположим теперь, что для некоторого однородного дифференциального уравнения второго порядка получено частное решение S{t)= N{t) dt. (13.28) (13.29) Найдем дифференциальное уравнение, которому удовлетворяет решение (13.28). Продифференцировав его дважды и исключив промежуточные переменные, получаем (13.30) Сравнивая (13.30) и (13.27), видим, что выражение (13.28) будет частным решением уравнения (13.27), если выполняется тождество N N (13.31) Решение уравнения (13.31) и отыскание функции N {t) является сложной задачей вследствие наличия нелинейностей в (13.31). Однако может быть найдено приближенное решение (13.31) в виде ряда, если удовлетворяются неравенства <е\ б<1. Тогда решение (13.21) можно представить в виде N = No + Ni + N2 + ... (13.32) Подставляя этот ряд в (13.31), получаем формулы для определения членов ряда: 1 N. 2 No (13.33) Часто можно ограничиться только первым членом ряда (13.22), что будет справедливым, если функция F (t) изменяется медленно, оставаясь в среднем большой (рис. 13.4). Тогда N{t) = VF{t). (13.34) При выполнении условия F (i) > О в качестве второго частного решения можно взять комплексно-сопряженную величину (13.29) uz (t) = J e-s(t). (13.35) yWJi) Тогда можно показать, что решение уравнения (13.26) будет щ (i) uz (©) - щ (#) 2 (i) щ (t) щ (#) - щ {©) uz (i) или, после подстановки (13.28) и (13.35), sin [S {1)~3{Щ]. (13.36) (13.37) В предельном случае постоянства параметров F {t) = fi = const. Тогда S (t) = Qt и S (&) = Ш. В результате из формулы (13.37) можно получить функцию веса консервативного звена г (f - &) = 4 ~ ) = siJi Для исходного дифференциального уравнения (13.19) на основании (13.25) и (13.37) получаем искомую функцию веса ro{t-i},-&)==y=e sm[S{t)-Sm. (13.38) Критерием медленности изменения функции F {t) и, следовательно, применимости полученного выражения может служить неравенство 1 [F (t)]2 , 1 F{t) <1, (13.39) 2 F3{t) 4 f2(i) которое получается из (13.31) и (13.34). Метод последовательных приближений. Рассмотрим уравнение (13.1): ао (О + . + (*) = Ьо (*).- +... + bm(t)f. Ограничиваясь случаем квазистационарных систем и полагая, что коэффициенты Ui {t) меняются медленно, найдем функцию веса для этого уравнения. Переменные коэффициенты в левой части исходного уравнения представим в виде суммы постоянной и изменяющ,ейся частей: li (t) = al + a\ =щ ( &) + at(t~ &), (13.40)
|