![]() |
![]() |
Главная -> Логарифмическое определение устойчивости Нелинейная характеристика типа люфта или зазора. В случае несимметричных колебаний нелинейная характеристика типа люфта или зазора (рис. 19.14) смещается вдоль средней линии, так что ее прежний центр О переходит в положение О. Постоянная составляющая в этом случае определяется простой формулой Колебательная составляющая функции 7(ж -1-а8тф) относительно нового центра колебаний не зависит от величины смещения ж . Так, например, шестереночная пара, имеющая люфт, передает движение с тем же передаточным числом для любых углов поворота ведущей шестерни. В случае колебаний в кинематической передаче, включающей данную шестереночную пару, люфт будет проявлять себя одинаково для любых углов поворота. Поэтому для коэффициентов гармонической линеаризации характеристики типа люфта или зазора в случае смещенного центра колебаний относительно начала отсчета будем иметь те же формулы (18.27), что и для случая симметричных колебаний. ![]() Рис. 19.14. ГЛАВА 20 ОЦЕНКА КАЧЕСТВА НЕЛИНЕЙНЫХ ПРОЦЕССОВ РЕГУЛИРОВАНИЯ § 20.1. Приближенное исследование колебательных переходных процессов Рассмотрим симметричные относительно оси времени колебательные переходные процессы в нелинейной автоматической системе, которые в первом грубом приближении могут быть описаны затухающей или расходящейся синусоидой с медленно меняющимися во времени показателем затухания и частотой (рис. 20.1). Прежде чем записать это математически, обратим внимание на два существенных обстоятельства. Для линейных систем, когда показатель затухания t, = const и частота со = const, пишут X = aoei sin (at + ф). (20.1) Если же частота ю и показатель затухания t, в процессе колебаний меняются с течением времени, то решение следует записывать в другом виде. Во-первых, следует писать sin яЬ (t) и определять текущее значение частоты в произвольный момент времени в виде причем (20.2) ф=шйг-Ьфо, (20.3) ![]() Рис. 20.1. где 4fio ~ постоянная (начальная фаза). Существует другой способ, когда полагают я}) = + ф (t) при СОо = const, причем согласно (20.2) текущее значение частоты - = -?-=-o+. (20.4) Однако в данной задаче целесообразно придерживаться первого представления ((20.2) и (20.3)). Во-вторых, при переменном во времени показателе затухания следует определять текущее значение амплитуды а (рис. 20.1) не в виде aeV, как сделано в (20.1), а в виде дифференциальной зависимости 0. J Тогда в случае линейной системы, когда = const, получаем как частный случай а в случае нелинейной системы, когда t, меняется в процессе колебаний, текущее значение амплитуды согласно (20.5) будет = ldt, ааое , (20.6) т. е. огибающая колебаний (рис. 20.1) состоит из элементарных отрезков экспонент с непрерывно меняющимся показателем t,. Итак, будем искать решение для переходного процесса в нелинейной системе как первое приближение в виде ж = asinij), (20.7) = < - = (20-8) причем искомыми неизвестными будем считать медленно меняющиеся величины . и со. Показатель затухания может характеризовать быстроту не только затухания, но и расхождения колебаний: ->о при I: -<о при е<г т. е. положительным значениям показателя затухания g соответствуют расходящиеся колебания, а отрицательным - затухающие колебания. Как уже было сказано, величины и со считаются медленно меняющимися функциями. Однако поскольку постоянные значения могут соответствовать в линейных системах как медленному, так и быстрому затуханию колебаний, то и медленно меняющиеся значения могут характеризовать как те, так и другие процессы. Формулы гармонической линеаризации нелинейности для рассматриваемого случая будут иметь некоторую особенность по сравнению с прежними. В самом деле, если величина показателя затухания t, не мала, то, дифференцируя выражение (20.7) по времени, как произведение двух функций, с учетом (20.8) находим рх = аа> cos ф -(- sin ф. (20.10) Отсюда и из (20.7) получаем sinф = -, cosф = ----IlzLx. (20.11) Поэтому первая гармоника (затухающая или расходящаяся) нелинейной функции F (х, рх) при X = a{t) sin ф (t) вместо (18.6) здесь будет F{x, px) = qx+qx(q-jq) х + рх, (20.12) g = ~ j F (а sin ф, шй cos ф -}-at, sin ф) sin ф йф, о а = - \ F(a sin ф, oto cos ф-Ь sin ф) cos ф йф.
|