Табл. V.I-V.5 рассчитаны при дискретных значениях Информацию о величине коэффициента замедления

в промежуточных точках в интервале е=1-ь25 даю}

кривые рис. V.6-V.10.

Из рисунков видно, что начиная с е< = 3-т-4 и выше, для

сравнительно больших tja и умеренных (не более 0,2)

значений а. зависимость т от ]/ё близка к линейной.

Рис. V.3. Зависимость коэффициента замедления т от нормированной ширины волновода аД при различных значениях tja и с для

е =9.

2. Критические длины волн

В волноводе с двумя диэлектрическими пластинами, отстоящими от боковых стенок, критическая длина волны зависит как от взаимного положения и ширины пла-

Рис. V.4. Зависимость коэффициента замедления т от нормированной ширины волновода с/Х при различных зиачеинях tja и Ца

для 8f=16.

Рис. V.5. Зависимость коэффициента замедления т от иормиро-ранной ширины волновода аД при различных значениях tja и Ца

для 8 =25.

стин, так и от диэлектрической проницаемости материала пластин. Полагая в уравнении (1.10) т = 0, получаем условие

2nd X

2nd

2nl -\

= 0, (V.l)

Рис. V.6. Зависимость коэффициента замедления т от Ке, различных значениях а и Ца для сг/?.=0,8.

из которого МОЖНО определить отношение аДкр. Наименьшее значение этого отношения принадлежит волне основногб типа колебаний, остальные - высшим нечетным типам волн.

На рис. V.11-V.15 представлены найденные из уравнения (V.1) зависимости отношения аДкр1 для основной волны от Ija при различных значениях ширины пластин 192

Рис. V.7. Зависимость коэффициента замедления ш от при

различных значениях tja и Ца для ajXbJ.

Рис. V.8. Зависимость коэффициента замедления да от различных значениях tja и Ija для a/XOjo,

13 1181

D c V.9. Зависи>шсть коэффициента замедления m

различных значениях Ца и Ца для аД-0,5.

от у et при

Рис. V.10. Зависимость коэффициента замедления m от V*t при различных значениях t/a и ff для аД=0,4.

/а и их диэлектрической (проницаемости е<. Для всех кривых, рис. V.11-V.15 характерно увеличение аДкр! с ростом Ца. При небольших значениях tja и расположении пластин около узких стенок волновода возмущение поля, создаваемое ими, оказывается небольшим, так как они находятся в минимуме электрического поля. В этом случае критический размер волновода с диэлектриком почти не отличается от критического размера незаполненного волновода. С ростом t/a и возмещение увеличивается и критический размер уменьшается.

Рис. V.11. Нормированный критический размер а/Ху основной волны как функция положения пластины Ца при различных t/a и

Для вычисления критических длин волн четных типов колебаний необходимо использовать уравнение (1.11), положив в нем т=0. В силу симметрии рассматриваемой структуры при распространении в ней четных ТЕ2по-волн ее можно представить (В виде двух ;параллельных волноводов с одной диэлектрической пластиной, в каждом из которых независимо распространяются нечетные Г£ о-волны. При эгом критический размер четного типа волны равен удвоенному критическому размеру нечетного типа волны. Ниже, в гл. VI, будут рассчитаны критические размеры основной и ближайшей высшей волн для волновода с одной диэлектрической пластиной. Из

13 195