Из рис. V.l-V.5 видно, что три больших размерах волновода коэффициент замедления слабо зависит от взаимного расположения пластин. Этот эффект становится особенно наглядным при увеличении диэлектрической проницаемости пластин и их ширины. Отмеченное
Рис. V.I. Зависимость коэффициента замедления m от нормированной ширины волновода аД при различных значениях tja и Ija
для 8(=2.
обстоятельство может быть использовано на практике для ослабления допусков а взаимное положение пластин, например в диэлектрических двухпластинчатьГх фазовращателях.
Так как коэффициент 1Д пропорционален частоте то при фиксированном значении а кривые рис. V.1-V.5 можно рассматривать как частотные характеристики прямоугольного волновода € двумя симметрично расположенными диэлектрическими пластинами. С уменьшением частоты дисперсия т увеличивается, что объясняется
приближением к критической частоте. С ростом частоты дисперсия т уменьшается, а величина т при больших
tIa и alX стремится асимптотически к /е(. В этом случае, рассматриваемая структура приближается по своим свойствам к безграничному изотропному пространству с относительной диэлектрической проницаемостью 8ь Отметим, что с ростом гь область сильной дисперсии смещается в сторону меньших значений а/Л.
Р и с. V.2. Зависимость коэффициента замедления т от нормированной ширины волновода ajh при различных ;шачсниях tja и Ija для
Обновления
