Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Диэлектрические волноводы 00 4
0.32 0.38 0.44 4,687 4.502 4,377 4,283 4,206 4,132 4,054 3,962 3.850 3.714 4.753 4,582 4,462 4.366 4,276 4,183 4,082 4.785 4,616 4.490. 4.382 Продолжение табл. V.5 I la 00 СЛ 0,02 Коэффициент замедления, m 0.04 0,06 0,08 0,10 0,12 0.16 0,20
0,26 4.460 4,265 4.118 4,001 3,901 3.811 3.722 3.626 3,517 3.384 3.220 3,015 2,765 0,32 0.38 0.44 4.594 4,414 4,277 4,164 4,063 3.953 3.853 3.734 3.592 3.425 4,671 4,499 4,362 4,243 4.128 4,009 3,881 4,708 4,532 4,388 4,258
0,04 0.06 0.08
0.12 0.16 0.20 0,26 4.282 4.092 3,936 3,800 3.677 3.556 3.432 3.298 3.146 3.966 2.751 2.494 2.190
а/Л = 0,25 Коэффициент замедления, т П р о д о]л ж е н и е] табл. Y.5
а/Л0,2 Из рис. V.l-V.5 видно, что три больших размерах волновода коэффициент замедления слабо зависит от взаимного расположения пластин. Этот эффект становится особенно наглядным при увеличении диэлектрической проницаемости пластин и их ширины. Отмеченное Рис. V.I. Зависимость коэффициента замедления m от нормированной ширины волновода аД при различных значениях tja и Ija для 8(=2. обстоятельство может быть использовано на практике для ослабления допусков а взаимное положение пластин, например в диэлектрических двухпластинчатьГх фазовращателях. Так как коэффициент 1Д пропорционален частоте то при фиксированном значении а кривые рис. V.1-V.5 можно рассматривать как частотные характеристики прямоугольного волновода € двумя симметрично расположенными диэлектрическими пластинами. С уменьшением частоты дисперсия т увеличивается, что объясняется приближением к критической частоте. С ростом частоты дисперсия т уменьшается, а величина т при больших tIa и alX стремится асимптотически к /е(. В этом случае, рассматриваемая структура приближается по своим свойствам к безграничному изотропному пространству с относительной диэлектрической проницаемостью 8ь Отметим, что с ростом гь область сильной дисперсии смещается в сторону меньших значений а/Л. Р и с. V.2. Зависимость коэффициента замедления т от нормированной ширины волновода ajh при различных ;шачсниях tja и Ija для 8( = 4.
|