Данные расчета положения плоскости круговой поляризации

Таблица IV.6

0.000 0,025 0,050 0.075 0.100 0,125 0,150 0,200 0.250 0,300 0.350 0,400 0.450 0.500 0,600 0,700 0,800 0,900 1,000

Положение плоскости круговой поляризации, xfa

0,25

0,30

0.35

0,40

0,45

0,50

0,55

0,60

0.65

0.70

0,75

0,80

0.85

0,90

0,95

1.00

0,279 0,279 0.279 0.273 0,251 0,209

0,254 0,254 0.252 0,248 0,221

0,232 0,232 0.232 0,226

0,215 0,215 0,213 0.207

0,201 0.201 0.199

0,188 0,188 0.187

0,176 0,176 0.176

0,166 0,166

Таблица IV.7

0,000

0,025

0,050

0,075

0,100

0,125

0,150

0,200

0,250

0,300

0,350

0,400

0,450

0,500

0,600

Данные расчета положения плоскости круговой поляризации

Положение плоскости круговой поляризации, л /а

0,20 0,25

0.30

0.35 0.40 0.45 0.50 0.55

0.60

0,65 0.70 0.75 0.80 0,85 0.90

0.95

0.591

0,52о 0,490

0.532 0,438 0.396 0.371 0.354 0,345 0.330

0,463 О.ЗЬб 0,324 0,304 0,290 0.280 0,274

0,488 0.332 0.282 0.260 0,240 0,238

0,451

0,345

0.260

0,232

0.216

0.209

0,443 0,332 0,266 0.216 0.198 0,187

0,412 0.343 0.262 0,220 0.185 0,171

0,363

0,363

0,359

0,340

0,277

0,215

0,187

0,163

0.152

0.313 0,313 0.310 0,295 0,229 0.182 0,162 0,145

0,279 0,279 0.277 0.259

0.254 0,252 0,251 0.250

0,232 0,232 0.230

0,215 0.215 0.213

0,201 0.201 0.198

£о

0,188 0.187 0,185

0,176 0,176

1.00

0,166 0,165

Из табл. IV.3-IV.7 видно, что зависимости положения плоскости круговой поляризации, ближайшей к противоположной стенке волновода, от заполнения и частоты во многом напоминают соответствующие зависимости коэффициента замедления. В самом деле, при малых заполнениях положение плоскости круговой поляризации как бы не зависит от заполнения - диэлектрик располагается в месте малой напряженности поля, и его влияние мало. С ростом заполнения зависимость положения плоскости поляризации от заполнения становится сильной. Начинает проявляться эффект концентрации поля в диэлектрике.

4. Распределение потока мощности по поперечному сечению волновода

Для рассматриваемой волноводно-диэлектрической структуры рассчитаем распределение потока мощности по поперечному сечению. Нормируя амплитуды составляющих электрического поля из выражений (1.1) и (1.2) и используя полученное из граничных условий соотношение Л = sin а(а-t)/sin р/, находим

oSinax при х<а - t, 0-в\пы -при x>a - t.

Интегрируя поток мощности по поперечному сечению волновода, получаем для мощности, передаваемой через весь волновод:

Р = -

а Ь

г? и* Til f л sin 28/ \

(IV.7)

1 sin2aa(l -7/а), 2ад(1 - а)

t Г sin о.а (1 -tia)

sin р/

>

ю га

и о X

X S н и л

>к

о са

0Q g

Се р. CQ

X н о

cd н

в* и cd

2 S S cd

10-1181

h-ooa>a>oo£ ооооооооа>а>о>сп

о о о о о о о о

ю о оо о <м со iO о о о о о о о о о

о о о о о о о о о

ю см

о о о о о о о о о

о о о о о о о о

о о о о о о о о

о CD о о о о о о о

оооооооо- о о о о о о о о о

CN(M£ £ COcOCOrOCO

ооооооооо о о о о о о о о о

ооооооооо о о о о о о* о о о

SQQQooooo оооооооооо

о ооооооооо

(М<МСОСОСОСОСОСОСОСО

оооооооооо оооооооооо

оооооооооо

юрюоюоюоюоюоюоюоюо

-СЧСМСОсО lOinOtOb-N.OOOOCDCDO

оооооооооо оо о* о о оо-*

Отношение мощностей, PIP

0,075

0,100

0,125

0,150

0,200

0,250

0,15 0,20 0,25 0.30 0,35 0,40 0,45 0,50 0,55 0,60 0,65 0,70 0,75 0,80 0,85 0,90 0.95 1.00

0,003 0,003 0,003 0.003 0,003 0,003 0,003 0.004 0.004

0,097 0,112 0.133 0,162 0,201 0.250 0,307

0,180 0,213 0,255 0,308 0,368 0,435 0,503

продолжение табл. IV.8

Отношение мощностей, Рд/Р

0,050

0,075

0,100 0,125

0,150

0.700

0.15 0,20 0,25 0,30 0,35 0,40 0,45 0.50 0,55 0,60 0,65 0,70 0.75 0,80 0,85 0.90 0,95 1.00

0,001 0,001 0,001 0,001 0,001 0.001 0.001 0,001 0,001 0.002

0,004 0.005 0.005 0,006 0,006 0,008 0,009 0.011

0,012 0.014 0,017 0,021 0,026 0,035 0,052

0.032 0,043 0,057 0,083 0,126 0,192

0,062 0,084 0,118 0,177 0,261 0,358

0.165 0,234 0,328 0,437 0,537 0,619

0,798 0,839 0,876 0,906 0.928

0,898 0,916 0,932 0,947