.....!

0,15 0,20 0,25 0,30 0,35 0,40

Отношение мощностей. р /р

0,025

0.050

0.075

0,100

0,125

5j = /

0,086 (1.124 0,191 0,293 0,413 0,Г)19 O.GOI

0.150

0,141

0,206 0,304 0,428 0,544 0,635 0.701 0,751

0,200

0,219 0,290 0,404

0,528 0,640 0,724 0,784 0,827 0.858 0,882

Таблица III.40

Данные расчета отношения мощности, передава(вмой по диэлектрическим пластинам,

к мощности, передаваемой по волноводу

Отношенне мощностей, Я/Р

0,025

0.050

0,075

0.100

0,125

0,150

0,200

0.250

0,326 0,439 0,580 0.7С9 0.801 0.858 0.895 0.919

Л tt

tor et25

Данные расчета отношения мощности, передаваемой по диэлектрическим пластинам,

к мощности, передаваемой по волноводу

Легко видеть, что рассматриваемое отношение равно нулю 1при отсутствии заполнения \{2d/a=0) и единице при полном заполнении (2с?/а=1),

В табл. III.36-III.40 вычислено отношение Яд/Я для значений диэлектрических проницаемостей 8 = 2, 4, 9, 16 и 25 заполняющих волновод материалов при распространении В волноводе волны основного типа колебании. Из таблиц видно, что при малых заполнениях (rf/a0,05) поток мощности через диэлектрические пластты очень мал; он естественно возрастает с ростом заполнения и величины диэлектрической 1проницаемости, однако при заполнениях, близких к полному, в отличие от структуры с центральным симметричным заполнением, величина Яд/Я редко достигает 0,90.

Следует отметить, что при больших заполнениях (d/a 0,40) отношение потока мощности в диэлектрической пластине ко всему потоку в волноводе слабо зависит от частоты в довольно значительном интервале изменений величины а/к.

Г л а в а IV

ВОЛНОВОД С ОДНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПЛАСТИНОЙ ОКОЛО БОКОВОЙ СТЕНКИ

Волновод с одной диэлектрической пластиной около бокобой стенки является элементом (ряда устройств, работающих на основном типе колебаний, а также устройств с симметричным заполнением, допускающих распространение Гго-волны,

1. Коэффициент замедления

Составляющие .поля этой структуры (см. рис. 1Л,а) описываются для области х<а-t выражением (1.1), а для диэлектрической пластины а-t<x<ia-выражением (1.2). В последнем выражении следует заменить поперечное волновое число а на р.

Приравнивая тангенциальные составляющие полей на границе раздела сред или .полагая в уравнении (1.4) / = 0, Получаем после несложных преобразований известное дисперсионное уравнение для распространяющихся типов колебаний [20]:

а Г. t \

a t

(IV. 1)

Дисперсионное уравнение (IV. 1) характеризует все типы колебаний, которые могут распространяться В данной структуре. Максимальный корень (т) уравнения соответствует основному типу колебаний. Корни, расположенные в порядке убывания за первым, будут соответствовать высшим типам колебаний,

0.15 0,20 0,25 0,30 0,35 0,40 0,45 0.50 0,55 0.60 0.65 0,70 О 75 0.80 0,85 О 90 0.95 1,00

Данные расчета коэффициента замедления

К)эф)ицнеит замедления, т

0.025

0,050 0,075

0,100

0.125

0,150

0,200

0,250

0,300

0,350

0,400

0.416

0,552

0,640

0,701

0,746

0,780

0,808

0,832

0,85Р

0.866

0,418 0,554 0,640 0,701 0,746 0,782 0,808 0.832 0.851 0.866

0.419

0,555 0,641 0,702 0,748 0,782 0,810 0,833 0,852 0.868

0.424 0.559 0.644 0.705 0,751 0,785 0,813 0,837 0.855 0,871

0,432 0,565 0,649 0,710 0,755 0,790 0,818 0,840 0,858

0,443 0.574 0.657 0,716 0,762 0,798 0,824 0,848 0,866

0,232 0,479 0.602 0.683 0.741 0,787 0,821 0,849 0,873

0.323 0.530 0,646 0,724 0.782 0,826 0,862 0,891 0,916

0,418 0,594 0.702 0,777 0.833 0,879 0.915 0,946

0,512 0,666 0,766 0,838 0,893 0,937 0,973 1,004

0,338 0.599 0,738 0.830 0,899 0,951 0,993 1,029 1.059

0,500

0,600

0,562 0,749 0,865 0,944 1,004 1,051 1,088 1.120 1,146

0,401 0,704 0,860 0,960 1,031 1,082 1,124 1.157 1.184

0,700

0.549 0,796 0.933 1,024 1,088 1.137 1,173 1.202

4 fi Щтт шщт

продолжение табл. IV. 1

Коэффициент замедления, m

0,025

0,050

0,075

0,100

0,125

0.150

0,200

0,250

0.300

0,350

0.400

0,500

0.600

0,700

0.15 0,20 0,25 0.30 0,35 0,40 0,45 0.50 0,55 0,60 0,65 0,70 0,75 0.80 0,85 0,90 0,95 1,00

0.416 0,552 0.640 0.701 0,746 0.780 0,808 0.832 0,851 0,866

0,419 0,555 0,641 0,702 0,748 0,782 0,810 0,833 0,852 0,868

0,427 0.560 0.646 0,707 6.752 0.787 0,815 0.838 0,857

0,443 0,573 0,657 0.716 0,762 0,798 0,826 0,849 0,868

0.209 0,468 0,594 0,677 0,737 0,782 0,818 0,848 0,873

0,282 0,507 0.627 0,708 0,769 0,816 0.857 0,891

0,454 0,630 0,743 0.827 0,896 0,957 1,013

0,393 0,654 0,805 0,916 1,007 1,085 1,156

0,220 0,657 0,857 0,994 1,101 1,190 1.266 1.334

0,593 0,869 1,040 1.163 1,260 1.341 1,409 1,468

0.343 0,821 1,045 1,191 1,301 1,388 1,459 1,518 1,566

0.851 1,129 1.296 1,412 1,498 1,565 1,618 1,662

.0,669 1,109 1,324 1,459 1,552 1.621 1,674

0.918 1,263 1.448 1.563 1,643 1,701