Данные расчета положения плоскости круговой поляризации

Положение плоскости юуговой поляризации, х/а

0,000

0,025

0,050

0.075

0,100

0,125

0,150

0,200

0.250

0.300 0.350 0,400 0.450 0.500

Таблица 111.35

Данные расчета положения плоскости круговой поляризации

Положение плоскости круговой поляризации, х\а

0.15

0,20

0,25

0.30 0,35

0,40

0,45

0,5J

0,55

0,60

0,65

0,70

0.75

0,80

0.85

0,90

0,95

1,00

0.126 0.117 0.109

О, lot

0,099 0,096

0.104

0.006

0.091

0,088 0,085

0,160 0,096 0,088 и,060 0,077 0,077

Характер зависимости шоложения плоскостей круговой поляризации от заполнения при фиксированном значении ajK для Всех значений диэлектрических проницаемостей одинаков и такой же, как и в структуре с центральным симметричным расположением диэлектрика. Однако характер этой зависимости при приближении к границе воздух-диэлектрик другой. При фиксированном значении ajK при приближении к границе воздух - диэлектрик из воздушной части волновода положение плоскостей круговой поляризации значительно изменяется в зависимости от заполнения; при переходе границы, напротив, положение плоскости круговой поляризации как бы не зависит от величины заполнения, оставаясь в большом интервале изменений величины заполнения на одном и том же расстоянии от-боковой стенки волновода. С ростом значений ajX и диэлектрических проницаемостей заполняющего диэлектрика величина этого расстояния уменьшается.

Напомним, что в структуре с центральным расположением диэлектрика такие особенности положения плоскостей круговой поляризации в широком интервале изменения заполнения наблюдаются при нахождении их не внутри, а вне диэлектрической пластины.

8. Распределение потока мощности по поперечному сечению волновода

Поскольку рассматриваемая структура частично заполненного волновода представляет интерес при использовании на повышенных уровнях мощности, представляется целесообразным рассчитать распределение потока мощности по поперечному сечению.

Используя выражение (1И.5), определяем поток мощности через диэлектрические пластины частично заполненного волновода:

аЬ т г>2 2d, f cos а/ \а sin 2\d\

Нормируя формулу (1ПЛ4) ко всему потоку мощности через частично заполненный волновод [см. выражение (П1.6)], получаем

CD СО

се s: S н

2 и я о

§

2 ге о

сз ш П CS

§

н в X к

се н ш э-

RJ CL.

f-о о

о £

OOOOOOCOOOOOQOOOOOQOOOCXJQO

О О О О о о О О О о О О о

ООООООООООООО

ocidocjmoicoaiiocoo

ООО о о оо о о ООО

--оо--сосо--tiococoio

сО-ЮСОГОО о- сОЮ(С1

oooooooooooo

о о о о о о о о о о о

ооооооооооо

оооооооос?оо

и

оооооооооо oooooooooo оооооооооо

оооооооооо

оюоюоюоюоюоюоюоюо S со со ю 10 со to t-, 00 00 Ч

* о* о* о о о о* о* о о о о о о о -

а il

Таблица III.37

Данные расчета отношения мощности, передаваемой по диэлектрическим пластинам.

к мощности, передаваемой по волноводу

Отношение мощностей, Яд/Р

rf/a

0,025

0,050

0.075

0,100

0.125

0,150

0,200

0,250

0,300

0,350

0.400

0,450

MS 0,20 0.25 0,30 0.35 0,-40 0,45 0,50 0.55 0.60 0.65 0,70 0.75 0.80 0,85 0.90 0,95 1.00

0,0002 0.0002 0.0002 0,0002 0,0002 0,0002 0.0002 0.0002 0.002 0,0002

0,002 0,002 0.002 0.002 0,002 0,002 0,002 0,002 0,002 0.002

0,006 0.006 0,007 0.007 0,007 0,007 0.*008 0,008 0.008 0,009

0,015 0,016 0.017 0.018 0.019 0.020 0,021 0.023 0,024 0,027 0,029

0,032 0,034 0,030 0.039 0.042 0.046 0.051 0.057 0.064 0,073 0,084

0,816 0,821 0,827 0,833 0.840 0,847 0.855 0.862 0,870 0.878 0,886

Таблица 111.38

Данные расчета отношения мощности, передаЕкаемой по диэлектрическим пластинам,

к.мощности, передаваемой по волноводу

Отиошеиие мощностей. PjP

0,025

0,050

0,075

J,100

0,125

О, 150

0.200

0.25Э

0,300

0,350

0,400

0,450

0,15 0,20 0,25 0.30 0.35 0,40 0,45 0,50 0,55 0.60 0.65 0.70 0,75 0.80 0,85 0.90 0,95 1,00