Отношение мощностей, Яд/Я

2tja

0.025

0,050

0.075

0,100

0,125

0,150

0.200

0,250

0.300

0,350

0,400

0.500

0,600

0,700

0.900

0.15 0.20 0,25 0,30 0,35 0,40 0,45 0.50 0,55 0,60 0.65 0.70 0.75 0.80 0,85 0,90 0,95 1,00

0.059 0,060 0,062 0.066 0,069 0,071 0,075 0.079 0,085 0.090 0,094 0,100

0.123 0,130 0,138 0.148 0,158 0.170 0.183 0.198 0.214 0,231 0,249 0.267 0,286

0.186 0,198 0,213 0,229 0,248 0,269 0.292 0,317 0.342 0,369 0,395 0,422 0,448 0,473

0,257 0,277 0,299 0,325 0,353 0,382 0,414 0,445 0,477 0.508 0,538 0,566 0.593 0,618

0,306 0,329 0,355 0.384 0.417 0.451 0.486 0.521 0,555 0,588 0.619 0.647 0,674 0.698 0.720

0.370 0.397 0,429 0,464 0.500 0,538 0,575 0.610 0.644 0.675 0.703 0.729 0.752 0.772 0.791

0.457 0,488 0.522 0,559 0.598 0,637 0,674 0,708 0,739 0.767 0.792 0.813 0.832 0,849 0,864 0,876

0,556 0,589 0.625 0,662 0.699 0.734 0.766 0.795 0,820 0.842 0,861 0.877 0.690 0,902 0,913 0.921

0,641 0.673 0,707 0,741 0.773 0,803 0.829 0,852 0.872 0.889 0.903 0.915 0,925 0.933 0,941 0.947

0,713 0.742 0.772 0,801 0.828 0.852 0,873 0.891 0.906 0,919 0.930 0,939 0.946 0.953

0.750 0.773 0.798 0,822 0,846 0,868 0.887 0.904 0,918 0,929 0,939 0,948 0,955

0,849 0.864 0.879 0.894 0.908 0,921 0,933 0,943 0,951 0.958 0,964

0.918 0.925 0,932 0,940 0.947 0,954 0.960 0,966 0,970

0,963 0,965 0,968 0.971 0.973 0,976 0,979 0.981

0,998 0.998 0.998 0.998 0,999 0,999 0,999

t

Таблица 11.39

Данные расчета отношения м01Цности, передаваемой по диэлектрической пластине, к мо1Цности,

передаваемой по волноводу

Отношение мощностей. Яд/Я

2tla

0,15 0.20 0,25 0,30 0,35 0.40 0,45 0,50 0,55 0.60 0.65 0,70 0,75 0,80 0.85 0.90 0.95 1,00

0,025 0,050

0,075

0,062 0,067 0,070 0.075 0,081 0,089 0.095 0,103 0,112 0,122 0,133 0.155 0,167

0.135 0.147 0.162 0,179 0.199 0.221 0.245 0.270 0,297 0.323 0,350 0.376 0,402 0.427

0,201 0.222 0.247 0.277 0,309 0,344 0,380 0.417 0,452 0.487 0,519 0,550 0.579 0.606 0,631

0,100

0,255 0,281 0.314 0,351 0,392 0,436 0,479 0,521 0,561 0.597 0,631 0,661 0,689 0,714 0,737 0,757

0,125

0.150

0,200

0,250

0,300

0.350

0.400

0.500

0,600

0.700

0.900

0,325 0,361 0,403 0,449 0,497 0.545 0,590 0,631 0,669 0,702 0,731 0,757 0,780 0,800 0.818 0,834

0,393 0,436 0,485 0,536 0.587 0,634 0,677 0.714 0,747 0.776 0.800 0,822 0,840 0.856 0,870 0,883

0,471 0,517 0,568 0,621 0,672 0,718 0,759 0,793 0,822 0,846 0,866 0.883 0,897 0,909 0,919 0,928 0,935

0,572 0.620 0,671 0.720 0.765 0,804 0,836 0.862 0,883 0,900 0,914 0.926 0,935 0,943 0,950

0,656 0,702 0.748 0.791 0.828 0.859 0.884 0,904 0.919 0.932 0.942 0.950 0,957

0,727 0,767 0,807 0.842 0.872 0,896 0,915 0,930 0.942 0.952 0,959

0,752 0,785 0,819 0,851 0.879 0,903 0.922 0,937 0.948 0,957

0.851 0,871 0.892 0.911 0.928 0.942 0,953 0.962

0,919 0.928 0.939 0.949 0.958 0.965 0.972

0,963 0.966 0.970 0.974 0.978 0,981

0,998 0,998 0,998 0.999

0,999

Данные расчета отношения мощности, передаваемой по диэлектрической пластине, к мощности,

передаваемой по волноводу

S X н

V Э

Q Н

ш >,

CQ о

cd й

X Q< Ф

о о 1Л

о о <м

о ю о

со 00 CjJ CJ3

аз CJ)

о о о о

со о ю о со оо

Cl Ci Gl

о о о о

ю СП <м см -

см со Ю Ю

СЗ ОЗ ОЗ CJ)

о о о о о

(П со сч со

Oi <- со Ю to

со со ОЗ CD аз Oi

о о о о о о

оосоазоосмсм гсмюаз--союсо гоо.хооазазазаз

оооооооо

ь-оазосоь-юсооо - гсоа)со-ч**ю ttooxoooiaoa

ооооооооо

гюсо-ююохсмо

OCOUOQOCM-rJlOCO

tDttxoocJooiaiaiaci ооооооооооо

cMcottcoa30-4j<coQOa5XtD cocMoo-acotocMco-jio юсою1г--сооохаза>стзазаз

ооооооооооооо

СОазЮ-СЧСОЮХ-г**Ю<МЮО0Г1О(М to-ООЮ-СООСОЮООО-ТМСО-чГЮ

[люогг-ооооооооосзаазазо! с*

о о о о о о

о о о о

а)ю-гсоозсогосоюгооО)-СМ

co-LOicoottcooococoooooajco)

ооооооооооооооооо

г--оо союазсоаоюхоо1лосо-* смь-соа>юоюа)союазсо о-соа)

COCO4f:fl<ncDt--rt--00COCOC0XO0

ооооооооооооооооо

ююц::ю1тгю-ч**1юсч-*смоо 1оазсосоазазсог--огоюооосмсо

OOOOOOOOOOOOQOOOO

со1счсосо-ч*<а)сосоюсои:)-ч**ю осог - LOo-j-acotococoaaco

(MCMCMcOCO--rj-rfLOlOCOCOtDtt

оооооооооооооооо

cMocMtcox - юазсосо(мою

ч**!ХЭССОСОЮОСОЮОСОСОаз<М-г**

ClcIclcococoчfчт<юю

ООООООООООООООО

CDtb-OOOlO-COCDtaifM ООООО -(МСЧ

оооооооооооооо

LO о lO о ьО

С1 см со со

0 10 0ЮОЮ0 10 0100ЮО

-г-гююц::юь-г--соооа5а)о

Глава ill

ВОЛНОВОД С ДВУМЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИМИ ПЛАСТИНАМИ, РАСПОЛОЖЕННЫМИ СИММЕТРИЧНО ОКОЛО УЗКИХ СТЕНОК

1 Коэффициент замедления

Волновод с двумя диэлектрическими пластинами, расположенными симметрично около узких стенок (рис. 1.1,б), представляет самостоятельный интерес и в ряде случаев (применение/на высоком уровне мощности) предпочтительней структуры с центральным расположением диэлектрической пластины [18, 19].

Составляющие поля для областей x<d и d + 2/< <х<а рассматриваемой структуры описываются соответственно выражениями (1.5) и (1.6) после замены поперечного волнового числа а на р. Для средней незаполненной области волновода d<x<,d+2t составляющие поля могут быть найдены из выражения (1.7) для нечетных типов колебаний при C = Q и для четных-при D = = 0.

Используя граничные условия или полагая в уравнениях (1.10) и (1.11) /=0 и заменяя при этом коэффициент распространения а на р и наоборот, получаем после несложных преобразований дисперсионные уравнения:

- для нечетных типов волн

etii-t - m pig

-2

oti-o -m2 / -,/---г a 2d\

(III.I)

Для iletHtix типов ВоЛИ

(III.2)

Значения коэффициентов замедления основного типа колебаний, вычисленные из уравнения (И1.1) для диэлектрических проницаемостей е£==2, 4, 9, 16 и 25 материалов, заполняющих волновод приведены в табл. 111.1-111.5.

Особенностью этих таблиц является то, что малые заполнения незначительно влияют на коэффициент замедления, а при большом заполнении коэффициент замедления, напротив, очень сильно зависит и от залол-нения, и от частоты; при этом практически отсутствуют участки не зависящего от заполнения коэффициента замедления, как это имело место в структуре с центральным симметричным расположением диэлектрической пластины.

Такой характер зависимости коэффициента замедления от заполнения определяется тем, что заполнение волновода начинается от узких стенок, где напряженность электрического поля минимальна и концентрация поля при малых заполнениях мала.

При определенных значениях диэлектрической- проницаемости и величины заполнения коэффициент замедления принимает значения, близкие к единице, в результате наблюдается эффект выравнивания поля ,в сечении волновода. Этот эффе1т отмечен в литературе {1]. Другой особенностью этой же зависимости коэффициента замедления является не только уменьшение частоты отсечки с ростом диэлектрической проницаемости, яо и более раннее появление возможности распространения ближайшего высшего типа. Это обстоятельство отмечается в таблицах тем, что значения коэффициента замедления не приводятся, когда размеры волновода и диэлектрическое заполнение допускают существование высших типов волн.

аз в

л н в

а> S8

я-о л о*

2 В X

в а> в а ш

е-е-

&

ЮОСОСОГГСЛСО - COCO СООООО--н1>11 1 ССОСОСО

oooo o--

cotMco-cooutj-oooo-

tQ0O00*00(M lOtO-CO 4j<CDOOOOOOOOO-.-<.-.

oooooo

оосооа>со:-;10ооосоюсо

OlLOttOOOOJOOOO

oooo o ooo -

CO.-.co-tecOccO

OOcOh-COCDOOO CDttOOOOOOOOO

oooooooooo

COOCOOCOCnoiOcOMO 0*0000000000

(M 00 CO -j* CO CJ3 о CO

.- CDOtCOh--COCDOOO (М*ЮСОГ-00 00 00 00 00

о о* о о* о* о ООО о о

ь-юоо-чоосоогсо оооооооооо

1--C0050in-0(MOCO lOcOOTfOOOcOiOCD TjiOtDrttOOOOOOOO

о* ооооооооо

Ю О юоюою оюоюоюо

C0,-4f-*lOlOCDtDth-00 00a)05O

о о о о о о о* о о о о о о о о о о

ю g ю