Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Повышение запаса устойчивости Для остальных начальных значений выполняются соотношения (n-m-l) (n-m+1) , t*! 1 Г (и m) (n-m) (H-ffl+2) (n-m+2) /2 1 2 (H-m) ..(п-т) лп-т) (п-т) а, г ( -2) x< * (7.12) Эти формулы показывают; что только при т = О, т. е. для дифференциального уравнения D(p)x{t) = bf{t) при скачке f{t), начальные значения при /, = + О соответствуют начальным значениям при t= -О.В ([юрмулах (7.12) множитель 1 и.меет ра;-.мерност ь величины f(t). Если воздействие прикладывается в виде скачка, не равно1Ч) единице, то вместо 1 следует поставить величину скачка. Г1 р и м е р. Найдем реакцию системы на единичную ступенчатую функцию при нулевых начальных значениях, т. е. переходную функцию, если дифференциальное уравнение имеет вид (0,05/ + ОЛр + i)x(t) = (0,5р + 1) /(0. Для простоты примем, что пере.менная .г-является безраз.мериой величиной. Ре-1пая характеристическое уравнение 0,05/; + 0,4р +1 = 0, находим корни: Р1.2=-7±Д = -4±;2. Согласно заданны.м условня.м .г о = О и x q =0. Так как в данном случае и = 2 и т = 1, то начальные значения для f = +0 в соответствии с (7.11) и (7.12), будут х,о = х.о = 0, х:о=х:о+.1 = 0 + -; = 10 с-. Определяем установившееся значение искомой координаты: v -l = l. Введем новую переменную z(t) = x(t) - 1. Начальные значения для новой нере.менной: 2,о = л-,о-Ху =0 - 1 = -1; 2,0 = xq = W с~\ На основании табл. 7.1 для п = 2 и случая ко.мплексиых корней имеем 2 = {В cos Xt+Csm Xt)e \ -4 + 10 2 Х\о -л-о =X Q, .(п-т-2) (п-т-2) (7.13) и вместо (7.12) для всех остальных начальных значений 4-1, о (ff-m-l) (n-m-i) -*+0 -0 (n-m+i) (п-т[) h . 2 (н-m-i) ( -m-l) (п-га-1) ,.( -m-l) (7.14) В формулах (7.14) единица имеет размерность и.миульса ве;и1чипы/(0. т. е. раз.мерпость /(О, умноженную на вре.мя. Если воздействие тюступает в виде иеединич-иого и.мпульса, то в эти фор.мулы в.место единицы необходн.мо подставить заданную величину импульса. Как видно из (7.14), при воздействии в виде и.мпульса, в отличие от скачка, даже для диф()ерепциального уравнения вида D(p) x(t) = bj(t), не будет равенства начальных значений для t == +0 и /, = -О, так как будет скачок в значении (п - 1 )-й производной. Скачок же первой производной х, т. е. перелом кривой, будет уже при те = п - 2, а скачок са.мой величины х - при т = п - 1. Таким образом 2=(- cos 2t. + 3suV2c)e~. Возврап1аясь к исходной координате, получаем переходную функцию h(t) = х(0 = 1 + z(t.) = 1 - (cos - 3 shi 2t)e-. AHajioni4HbiM образом можно осуществить переход от неоднородного дифференциального уравнения (7.4) к уравнению без правой части при воздействии типа импульсной функции, в этом случае установившееся значение Ху = О, так как в случае /(t) = 5(0 при i -> °° будет/( =) = 0. Поэтому пет нужды вводить новую смещенную величину 2(0 и задача.заключается только в отыскании начальных значений при- = +0. Так как едгшичная имну.тьсиая 4уикция является производной от единичного скачка 8(0 = 1() фор.мулы пересчета начальных зпачетш можно получить из (7.11) и (7.12), если заменить в них т на m + 1 и положить й , = 0. Тогда вместо (7.11) для первых п ~ т ~ 2 начальных значений получим П р и м е р. Найдем реакцию системы иа единичный имиульс при пулевых начальных З1гачеииях, т. е. функцию веса для дифференциального у1)аниепия, приведенного в иредыдуп1ем примере. Так как в рассматриваемом примере m = н - 1, то в соответствии с (7.14) получим х,о=х,о+.1 = 0 + - = 10с-, о 0,05 xln = х\ +--1 -Гг -х п1 = 0+- 1 -10 = -60cl t4.() - .l 0 1 О - 0,05 0,05 В соответствии с табл. 7.1 для и = 2 и комплексных корней 4-10-60 Окончательно получаем функцию веса дх,о = 10с--, с- -- =±Bz=-mc-. w(t) = x{t) = 10 (cos 2t - sin 2t)e . Этот результат можно было получить также непосредственным путем для h(l), полученного в предыдущем примере, так как w(t) = h{l). § 7.4. Использование преобразований Фурье, Лапласа и Карсона-Хевисайда Как известно, периодическая функция времени, подчиняющаяся условиям Дирихле, может быть разложена в ряд Фурье: f{t) = A + Y{A sin k<S)t + coskiiit), где k - порядок гармоники, a ш = 2л/Г - основная круговая частота. Этот ряд может быть представлен также в комплексной форме: где комплексный коэффициент Cf, определяется выражением
|