Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Повышение запаса устойчивости Приближенный колшлексный коэффициент усиления, или нриближеннал амплитудно-фазовая характеристика нелинейного зненас уравнениемл2 = /(.г,), при наличии гистерезисной пет;ш, следовательно, будет W,=q{a) + jq{a), (18.210) а без гистерезисной петли W,{a)=q{a). (18.211) Эта характеристика определяет ам[1литуду и фазу первой гармоники на выходе нелинейного звена (если на его вход подается синусоида), а именно выражение (18.210) можно представить в виде W,(a) = A,( )e*< >, A {a) = [q{a)f+[q{a)J, р (а) = arctg. (18.212) Следовательно, амплитуда ие[)ВОЙ гармоники иа выходе будет 2 °° аЛ {а), а фазовый сдвиг - Р (а), где а - амплитуда иа входе нелинейного звена. В результате получи.м следующие вынужденные колебания на выходе нелинейного звена (первая гармоника); л-2=аЛ (д)51псог+р (а)1. Например, выходная величина 2 релейного звена с характеристикой рис. 18.1, а меняется в ироцессе вынужденных колебаний по :?акону, изображенному сплошной ломаной линией на рис, 18.38, в. Пунктиром [юказана основная синусоида для нес, причем из (18.212) и (18.15) имеем; . Ас . v-j-Vi 2сV2 2 =аЛ.. =-sin-=-- =- л 2 л 2 2) = -arctg Действитсльпая ступенчатая кривая .заменяется в даппо.м случае синусоидой (первая гар.моника), вершина которой совпадает с осью симметрии действительного прямоугольника (рис, 18 38, в). Для нелинейных звеньев с уравнением видаХ2 = f (х,) без гистерезисной петли, как следует из § 18.1, 9 (а) = 0. Следовательно, для таких звеньев Л (а) и Р = 0,т. с, вынужденные колебания на выходе пе имеютс})азового сдвига. Масипаб для кривых Л 2 3 4 5 Одним ИЗ главных отличий вынужденных колебаний нелинейных систем от линейных является их супюственная зависимость не только от частотьг, но и от амплитуды входных колебаний. Эту главную особенность как раз и улавливает на1И5санное здесь приближенное выражение амплитудно-фазовой характеристики нелипейногозвена. В формулах (18.210)-(18.212) получилась зависимость только от ам[1литуды а, пото.му что офани-чились рассмотрением только нелинейности вида = f (-v,). Для более сложных нелинейных звеньев в амплитудно-фазовую характеристику войдет также и частота ю. Кроме того, как увидим ниже, зависимость от частоты будет всегда вводиться линейной частью системы. В § 18.1 были приведены выражения q (а) и q (а) для наиболее типичных релейных и других просгейишх нелинейных звеньев. Иа основанирг этого строятся приближенные амплитудные и фазовые характеристики путе.м вычислений по формулам (18.212). Результаты для простейших случаев приведены нарис. 18.39 и 18.40. Та.м приведе[1Ы также и обратные амплитудно-фазовые характеристики \2 16 20 Масштаб для кривых Рн m- 0,75 m=-0,2.5/m=0,5 m=-l m=-0,5 =0,25 =0,75 Рис, 18,39 М,Да) = = X {a) + jY,ia). (18.213) Ha графиках указаны все необходимые обозначения и типы нелинейных характеристик звеньев. Аналогичным путем .можно построить графики и для других конкретных нелинейных звеньев. Амплитудно-фазовая характеристика линейной части системы согласно (18.206) имеет вид Q(7to) (18.214) Общая приближенная амплитудно-фазовая характеристика всей разомкнутой системы с нелинейным звено.м будет 1У(а,ш) = (я)1У, (Ую) = [q(a) + jq(a)]W, (jw). (18.215) Следовательно, амплитуда и фаза первой гармоники выходной величины х, определяемые фор.мулами а-, = б) л 1,0 0,8 0,6 0,4 0,2 рн-0- И 13
1012b И P3=argW(a,co), (18.216) зависят .здесь не только от частоты ю, как в линейных системах, но enie и от величины входной амплитуды а. Отыскание автоколебаний замкнутой системы. Незатухающие синусоида-ч ьныс колебания с постоянной амплитудой в замкнутой системе определяются согласно критерию устойчивости Найквиста (см. гл, 6) прохождением амплитудно-фазовой характеристики разомкнутой системы через точку (-1, jO), т. е, равенством IV = -1. Это и будет в данном случае условием существования периодического решения для замкнутой нелинейной системы, которое приии.мается приближенно синусоидальным. Итак, и.меем условие W{a, со) = -1. Учитывая (18.215) и (18.213), это можно записать в виде 1У,(;ш) = -М (а) Рис. 18.40 (18.217) 1У,(7Ш) = - q{a) + jq{a) (18.218) где q (а) = О в случае отсутствия гистерезисиой петли (правая часть (18,218) в этом случае будет вещественной). Левая часть уравнения (18.218) или (18,217) представляет собой амплитудно-фазовую характеристику линейной части системы, а правая - обратную амплитудно-фазовую характеристику нелинейного звена (для первой гармоники), взятую с обратным знаком. Ре1пение этого уравнения можно получить графически как точку иересе-
|