Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Повышение запаса устойчивости Формулы (14.115) н (14.116) позволяют выбрать значение коэффициента переда чи непрерывной части системы /Си постоя1и-1ой временит при заданном периоде дискретности Гили определить значение периода дискретности при заданном К. Более детально [)еи1ениеза,аачи синтеза импульсных систем с зада1тыми показателями качества рассматриваются в главе 15. § 14.8. Случайные процессы в импульсных системах Введем понятие случайной последовательности /(г), которую можно образовать из непрерывной случайной функции/(1) ее дискретизацией. В .этом случае она будет определена в дискр<;тцые .молкчггы времени /; = гТ. Бздем рассматривать стационарные процессы, когда вероятност(и>1е характеристики не зависят от времени. Среднеезначение стучайногостационарного процесса ;V -4 2iV-f-l /(0= limX/0)> (14.117) или на основании эргодического свойства f{i) = M{f(i)}= jfii)w[f{i)]df, (14.118) где w{f(i)\ - одпо.мерная плотность вероятности. Для центрирова11ных процессов среднее значение равно нулю. Введем понятие корреляционной функции К{т)= lim -i- У f{i)f(i + m). (14.119) Аналогично главе 11 можно сформулировать основные свойства корреляционной функции. 1. Для случая m = О У?(0)= lim-l- Х /Ч0 = 7. (14.120) л -->~ /Л + 1 , д> 2. При m = О корреляционная функция достнг.шт наибольшего значения: R{0)>R{m). .(14.121) 3. Корреляционная функция яв.тяется четной: R(-rn)-K(m). (14.122) Прн ншичии двух случайных процессов/,(г) и/2(f) можно ввести понятие взаимной корреляционной фупкщш R,2 (т) = 1 -2 (i + m). (14. ] 23) Свойства ее схожи со свойствами взаимной корреляциоцпой функции для непрерывных процессов. Введем понятие спектра.,чьной нлотности случайного стационарного процесса как двустороннего z-преобразования корреляционной функции So(z) = TSiz) = T Х Rim)z- =T\Fiz)+Fiz-)-rm. (14.124) где Т- нормирующий множитель, равный периоду дискретности, а F(z) представляет собой 2-п1)еобразовапие корреляционной функции R(m). Нор.чщрующий множитель Т введен в Sq(z) для того, чтобы сделать физическую размерность спектральной плотности дискретно1о случайного процесса равной размерности спектралыюн плолности непрерывного процесса и сохранить ее физический смысл. Однако это не обязательно. Ана.10гично непрерывному случаю можно ввести понятие спектра.,1ьной плотности как функции круговой частоты 5(ю) = 5(е>)= £ R{m)e-j . (14.125) Ш--00 ИЛИ при учете четности 5(00) = /?(0) + 2 R(m)coso)ff?r. (14.126) Наконец, молено определить спектральную плотность как функцию абсолютной псевдочастоты. Для этого в фор.муле (14.124) нсобходи.мо перейти к да-преобразова-нию, используя подстановку (14.92), а затем перейти к псевдочастотс посредством подстановки w = ij- В результате получи.м [ 1 - W (14.127) Аналогичны.м образом .может ыть определена взаимная спектральная плотность двух процессов. Заметим, что все приведенные формулы могут быть записаны и д-мя случая гфО, тогда рассматривается случайная носледователы1ость/(г, е), корреляционная фуик1Н1Я У?(?и,е), спектральные плотности 5(2, е), 5(a), е) и 5*(Я, с). Основное свойство спектральной плотности, как и в непрерывном случае, .заключается в том, что интеграл от нее но всем частотам дает средний квадрат случайной величины. Можно показать [96], что в дискретно.м случае соответствующая формула и.меет вид rj, и/Т fj-,n/T /2(г) = - \ 5{ш)с1(л = - \ 5{(а)с1ш. (14.128) 2 -д/г о Так как имеют место равенства то фор.мула (14.128) может быть записана в виде /(>i 1 = 1- <4Т29) Выражение (14.129) обычно является более удобным для расчетов 1Ю сравнению с (14.128), так как позволяет использовать таблицы и1ггегра.тов (см. приложение 1). Типовые случайные ста1щонарные процессы. Если для функции f(t), представляющей собой центрироваииую но.меху, эффективное время корреляции Дт = - \Rix)dT (14.1,30) меньше периода дискретности, Дт < Г, то такой процесс может быть представлен как дискретный белый шум с корреляшюипой функцией У?(т) =/?(0)-5о(7п), (14.131) где 7?(0) = D - дисперсия, а 5о(т) - единичная импульсная функция, равная единице при m = о и равная нулю при тчО. Этому белому шуму соответствует спектральная плотность 5(z) = 5(w) = 5 (A) = D. (14.132) Если эффективное время коррелящш Дх > Г, то корреляционная функция R{m) может быть получена из соответствующей корреляционной функции пепрерывио1о процесса Я(х) заменой т = тТ. Сиеетральиая плотность может быть получена использованием формул (14.124)-(14.127). В табл. 14.2 приведены некоторые типовые дискретные стационарные случайные процессы.
|