Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Теоретические основы электротехнологии где ft-нешгорое пропотолыюе число, Оы\ то =+77+ f>= H+Tic(3-66) С учетам равенства (3.66) перепишем уравнение (3.62) следующим образом; Фа(? + М + 7) = А/ - (3.67) Из сопоставления уравнений (3,63) и (3.67) следует, что, если ток /в источника тока в схеме рис. 3.44, б изменяется с той же угловой частотой, что и э. д. с. £ в схеме рис. 3.44. а и численно равен а параметры обеих схем согласованы в соответствии с уравнением (3.№), то при ft = 1 Ом закон изменения во времени гютенцнала фо в схеме рис. 3.44, б совпадает с законом изменения во времени тока / в схеме рис. 3.44, я. Если свойства какой-либо из схем изучены, то они полностью шгут быть перенесены на дуальную ей схему. Между входным сопровлением Z c, исходного двухполюсника и входной проводимостью Уду,л дуального ему двухполюсника существует соотношение Z = feyj,sj,. Из формулы (3.66) получаем соотношение между частотной характеристикой чисто реактив1юго исходного даухполюсника Х (ы) и частгаоб характеристикой дуального ему тоже чисто реактивного двухполюсника Ьад., (ь>). Действительно, так как =(ы), а Уд - ~itsy,Af). то Х ,(ш)= -fti),j, (e.), т.е. частотная характеристика дуального двухполюсника получается из частотной характеристики исходного путем опрокидывания ее относительно оси ы и деления на масштабный множитель ft. Каждому элйленту исходной схемы (схемы с источниками э. д. с. Е и параметрами R, L, С) отвечает свой элемент эквивалентной дуальной схемы (схемы с источниками тока /, н параметрами g С, L). § 3.44. Преобразование исходной схемы в дуальную. Каждому незавпсэяаому контуру исходной схемы, а также области, являющейся вненшей по отношению к схеме, соответствует свой узел дуальной схемы- Если в какой-либо ветаи исходной схемы, являющейся смежной между двумя контурами, имеется п последоеатепьно включенных элементов, то этой ветаи соответствует п параллельных ветвей, соединяю-щнх узлы дуальной схемы, которые отвечают этим контурам. Так, источнику э.д.с. Е исходаой схемы рис. 3.4а отвечает в дуальной схеме источник тока I, (pic. 3.46, 6). а источнику тока /в - источник э. д. с. Е; активному сопротивлению R - проводимость g,; индуктивности емкость С,; емкости С -индуктавносгь Для ореобразовання исходной схемы в дуальную поступают следукяцнм образом. Внутри каждою независимого контура (и во внешней области) ставят точки и называют их. Эта точки являются узлами эквивалентной дуальной схемы. В схеме рис. 3.46, а три независимых контура, поэтому внутри них ставим точки /, 2, 3 (точка / соответствует первол кштуру, ,ечка 2-второму, точка 3 -третьему). Во внешней по отношению к схеме области ставим точку 4. Между полученными четырьмя узлами проводим пунктирные линии-ветви дуальной схемы. Sfra линии проводим через элементы неходки схемы {R, L, С, £ ) и в дуальной схеме рис. 3.46, б включаем в них соответствующие эквиваленты. Узел 1 на схеме рис. 3.46, а соединен с узлом 4 одной пунктирной линией, так как в ветви, являющейся смежной между первым контуром и внийней областью, включено лишь одно сопрогавленпе (активное сопрогивлиш Ях). На схеме рис. 3.46, б между узлом / и узлш 4 включен активная пр(шодимость gRiIh. Узлы J и 2 на схеме рис. 3.46, соединены двумя пунктирными линиями (одна из них пюходат через источник э. д. с Еь, другая-через индуктивность 1Д поскольку в ветви. Рис. 3.45 являющейся смежной между ко!пурамн 1 W 2, последовательно соединены два апемеша схемы (Eg и Lg). Узлы / н 2 на схеме рис. 3.46,.б соединены двумя ветвями. В одну из них включе!! источник тока Дв, в другую -емкость CpsLs/ft (элементы, дуальные Ёь и -а). Рис. 3.46 Положительные направления токов нсточгвков тока в д1уалы1Ык сяеме должны бшь согласованы с положителыялмв направленняда э. д. с. источников э. д. с. в нсходной схеме. Еслн прт обходе жжтура по часадой cipejote какан-то э. д. с этого контра совпадает с напра- вяеняем обхода контура, то ток знивалентного ей источника тока должен быть направлен к ft-уму. Если ток по некоторой ветви исходной схемы совпадает по ваправлеиию с папраалением обхода ft-контура тон дуальной схеме стрелку на соогаетслующей ветви направля1от ДУ ь в ВВДУ при составлении vi нзанмко дуальных схем (см. § Б 3) Исхвдную н дуальную ей схемы называют ешимт обратными. j,m, >Ttjrr характеризуем сяяусотоально язменяющаяс ГГ , . ук1зьш.юп1ей положительное нтравленае для =теяТе,ж -,Г.,г; =-я bssr кгг -=.:.т г %;г.еГ =.г=~ Sri . РЩгаРочь f. О. S. 8. Записать уЕлте pesoiLt .SSSrr Т ; Г ?, Р м е ряс. 3.26.. npi з неяин Л я неиаяевиих £. R. (., и. Чю Поиямакп под дойротиостио 1щду]Ш1вноб катуошн конденсатора и резонансного контура Q? 9. Как по ввду часютией характеристики X (ш) реактивного двухполюсника можно оппепр ZlSSJ!;f T K Т 5 е резонансные при гамененни <а? lO. Какой должна быть взята нагрулка, пвисоединяемая к яктик онХГ - ь аксиальная 2цнос? 11. дГ опредежнне согласующего и щдеалыето трансформатора 12 Как в пясчете v ttj катмн? Гка: стадяют развязывание, магнитносвязанных цепей? 14. ОЬосмулиповатъ leobwiv о балансе активных и реактивных мощностей. 15. К.к ЭДГровэть дуГл изисходкой? I . Решите задачи 5.1. 5.5; б.? LttllfS, 55; чепкхполюсник и круговые диаграммы §4.1. Определение четырехполюсиюса. Четырехполюспи- Иоы называют электрическую схему, имеющую два входных и два выходных зажима. Трансформатор, линию передачи энергии, мостовую схему и т. п. можно рассматривать как четырехполюсники. Принято изображать четырехпсшюсник в пид прям(гольника с выходяшдми из него концами (полюсами) тп и pq (рис. 4.1, с). Если четырехполюсник содержит источники электр1 ской энергии, то в iTpflMoyit ibHHKC ставят букву А (активный); если буква А отсутствует, то это значит, то четьфехполюсник пассивный. Входной ток обозначают входаое 11апряжеш1е Uu токннапр жение на выходе /, и f/,. Чешрехполюсник является передаточным звеном между источником питания и нагрузкой. К входным зажимам тп, как правило, присоединяют источник питания, к выходным зажимам рд-нагрузку. Предполагается, что нагрузка чегаремюлюсника п напряжение па входе пра работе четырехполюсника в качестве связующего звена nrvT изменяться, но схема внутренних соединений четырехполюсника и значения сопрогпфлепий в ней остаются неизменными. 6 4 2 Шесть форм ваписи уравнений четырехполюсника. Четы-гхполюсник характеризуется двумя напряжениями Ui и ч Двумя 5ками /, п /а- Любые две величины ш четырех можно опредеппь /? р т h через остальные. Так как число сочетаний нз 4 по 2 равно 6, то возАюжны следующие 6 форм записи уравнений пассивного четырехполюсника; Лф>рма: Lli = AO,+Bl (4.1) ;. = /,+D/,: (4.2) У-форма: li=TulJi+Y,jyi (4.3) . = Уа(/,-ЬУ,Л; - (4.4) 24орма: U-ZJ,+Zj (4.В) U,-ZJ,+ZJ,: (4.6) .форма: IJ, = HJ,+HM . (4.7) 0-форма: А = Рц(/,-Ье /,; . (4Л В-ш: и,В и,+В 1,; (4.II) ,-B (>,-fB ;,. (4.1?) Обратим внимание на попарную инверсию Y- и Z-орм, А- п В-форм, Я- и С-форм. Исторически сложилось тан, что для vl-формы (ее будем считать основной) положителы!ые направления для токов и напряжений соответствуют рнс. 4.1, а; дляУ., 2-, С-форм -pic 4.1, б, В-форые- рис. 4.1. е. Обралш внимание на то, что ток на рис. 4.1, блаправлен противоположно направлению тока на рис. 4.1, о. На рис. 4.1, в ТОЮ! /, и /j изменили направление по сравненшо с токами /i и иа рнс. 4.1, а. Рассмотроше уравнений начнем с Л-формы. § 4.3. Вывод уравнений к Д-форме. Комплексные коэффициенты А, В. С. D в уравнениях (4.1) и (4.2) зависят от схемы внутренних соедннепнй четцрехполюсн1Тка, знашнЁ сопротивлеинй qceMbi и частоты. Для каадого четырехполюсника лх можно определить расчетным али, опытным путем. Для четырехпояюсшщов, удовлетворяющих условию взаимности, коэффициенты связаны соотношением AD~BC=l. (4.т уравнения-(4.1) и4.. С этой целью к важнмам ии подключим источник э. д. с. Ё грузку Z, (рис. 4.2, а). i, а к зажимам pq - кй- ir>- я *- V OJ 6) Рис. 4.2 Напряжение на нагрузке UJZOpj. Согласно теореме ком- цёнсадви (см. § 1.17). замшим нагрузку Zj 1кггочником э. д. с. с э. д. с. Et=U и направленной встречно току /а (рис. 4.2,6). Запишем вы- рэжения для токов 7, и /я. выразна их через э. д. с. ti, Ё и входные II взаимные проводимости ветвей у, у; /i-iyii-sffu; (а) Л-£1!/.1-.г. (б) Если токи li и /g рассматривать как кштурные токн, то э. д. с. контуров, совпадающие с направлением контурных токов, войдут в уравнения, подобные уравнению (1.7), со знаком плюс, а э. д. с, не совпадающие с направлением соответствующих контурных токов, --со знаком шптус. В. д. с. £ i направлена согласно с /i, поэтому она вошла в уравнения (а) н (б) со знаком плюс; . Д. с. Ё направлена встречно поэтому она вошла в эти уравнения со знаком минус. Для линейных четырехполюсников, ие содержащих нелинейных влементов (для взаимных четырехполюсников), согласно принципу взатшостн (см. § 1.16), Уц=Уи. Из (б) найдем Подставив (в) в (а), получим Обозначим: А sJyn. В= \1уа, C = (yu!f-yjyi)fyu, D = y fy . () В уравнениях (в) и (г) замсЕнш на d и Ё а (7, и восполь-80В8Ш1ШСЬ обозначениями (д), получим уравнения s Л-форие: и = Аи+В1\: Проверим вшолаенне соотношения (4.13) для взаимного четырехполюсника: ЛС-ВС= ~ 1, Для иевзаимного четырехполюсника уФуи AD - BCyijIyU Далее обсудим соотношения, котошле имеют место между 0 и и [/а и / если источник э. д. с. £, присоединен к зажимам pq, а нагрузка -к зажимам тп (рпс. 4.3). Как п в предыдущем выводе, заменим нагрузку Zj на источник э, д. с. с э. д. с. £j, направленной встречно току н запишем выражения для токов fj и /в: + (С) /i=-fife+Ai. (ж) Из (е) наГщем Подставим (з) в (ж): Заменив J?,-, иа и Ё на (7, и воспользовавшись обозначениями (д), перепишем две последние строчки сле-дуюиуш образом: C\D0+BU (4.14) Ii = CUi+At. (4.14) Таким образом, уравнения (4.1) и (4.2) характершуют работу четырехло- Рас, 43 люсника при питан1П1 со сторотя зажимов тп и присоедниенни нагрузки к зажимам рс/, а уравнения (4.14) и (4.14) -при его тгганви со сюроны авжимов-р и присоедннепии нагрузки к зажимам тп. Чешрехпотосник назыпают симметричным, если прн перемене местами 1к:гочника пнтаиня н нагрузки токи в исгочнике питания и нафузке не изменяются. В снм.летричном четырехполюснике Л =£). Уравнения (4.1) н (4.2) иногда записывают так: Ot-Ajy+AuUl (4.17 LAiO+Aj (4.2*) = А: Ли = В; Ла=С; Л-Д Л-формы записи ураввеинВ или А, В, С, Д входящие гае Л = § 4.4. Опредемиве -коаффицие четырехп0Л>а!ика К0Ш1Л(1КсныеК--,. . . - - в уравнения (4.1) и (4.2), можно определить по формулам (д). если схема внутренних соединений чегирехполюсника и ее параметры известны, либо используя входные сопротявжипя чегырехполюспика, полученные опытньы или расчетным путем.
|