данпьгм Г н ф найти ZjZqRIZq + IXsIZq, а также решить обратную задачу.

Чтобы не затруднять пользование номограммой нанесением на нее сразу двух .координатных систем, на наружной окружности номограммы откладывается фаза коэффициента отражения, выраженная либо в долях длины волны л, либо в электрических градусах 4 = = 3б0° л, а в центре номограммы закрепляется визирная линейка, проградуированная в величинах Г или К. При нанесении на ней значений Г длина линейки, равная радиусу внутреней окружности номо1Г1раммы, делится на равные интервалы от О (в центре) до / (у края номограммы).

На рис. 1.4 визирная линейка отградуирована в единицах К в соответствии с (1.4) и имеет неравномерный характер. При размещении визира в направлении ф=0°(180°) его деления совпадают с точками пересечения соответствующих кривых R/Zq<C\ с горизонтальной осью. Этим свойством можно пользоваться для проверки правильности градуировки линейки. Если бы на визире были отложены не кбв, а обратные им величины ксв, то деления визира совпали бы с соответствующими окружностями при раЗ(Мещении визира в направлении *F=90°. Сплошные окружности на рис. 1.4 соответствуют фиксированным значениям R/Zq, а пунктирные - X/Zq. Эти дискретные значения нормализованных величин активного и реактивного сопротивлений надписаны у каждой из кривых. Реактивные составляющие импеданса, лежащие в нижней части номограммы и характеризуемые иэ.менением фазы коэффициента отражения W в П)ределах от О до 90° (О/Д0,25), являются индуктивными И имеют знак ( + ), а кривые верхней части (90°<Ф<180° или 0,25</А<0,5) соответствуют им-педансам емкостного типа и имеют знак (-).

Следует иметь в виду, что номограмма рис. 1.4 может быть применена и для расчета проводи.мостей Ун=1/2н=.§н + 1&н нагрузки линий в любом их сечении. Точки, определяющие сопротивление и проводимость, лежат иа одном и том же диаметре симметрично относительно центра. Половина номограммы, которая соответствует индуктивным сопротивлениям, определяет емкостные проводимости, и половина, соответствующая емкостным сопротивлениям, определяет индуктивные

проводимости. Условимся в дальнейшем проводимость обозначать малыми бу1ква1ми, напри.мер, yYll; gji = G/go и &и = 5н/2о, где о= l/o - волновая .проводимость фидерной линии.

Рассмотрим правила пользования номограммами на наиболее типовых примерах.

1. Нахождение полного сопротивления по известным величинам W и кбв осуществляют следующим образом: устанавливают ось визира на данный угол Ф и отыскивают на визире нужное значение К; на поле номограммы под точкой К будет находиться значение Zh/Zq. Для определения активной составляющей RJZq достаточно из точки Zh/Zq провести линию, анало.гичную сплошной окружности, до пересечения ее с осью R/Zq и отсчитать полученное значение. Для определения реактивной составляющей нужно проделать то же самое относительно пунктирной окружности.

Для примера на рис. 1.4 взяты значения 4=462° и = 0,3. Ось визира установлена на риске, соответствующей 162°, и на ней отсчитано значение К = 0,3. Стрелками показаны пути отсчета RuIq и Xb/Zq, которые соответственно равны /?h/Zo = 0,33 и Xh/Zo = -0,29. Для случая Zo = 75 ом око*1чательно будем иметь

Z = Zo {RjZo + i XJZ,) - 0,33.75- i 0,29 75 =

-(24,8 - 121,8) OM.

2. Определение значения по кбв в линии заданное волнового сопротивления Zq для известной нагрузки Zh производят обратным порядком. Находят отношения RJZq и Xh/Zq. Взяв соответствующие этим отношениям кривые - оплошную и пунктирную, - определяют точку их пересечения. Устанавливая ось визира на эту точку, отсчитывают на нем значение кбв = /С, а на внешней окружности номограммы угол W. Угол должен лежать в пределах 4 = 0-90°, если ХцХ) и в пределах = 90-180°, если Л!н<0 (попробуйте теперь решить предыдущий пример в обратном порядке). Необходимо отметить, что найденное по Zh значение Ф физически определяет расстояние в градусах (или долях длины волны) до того сечения литнии, в котором входное сопротивление будет чисто активным и равным по величине Rbx=KZq. Так как вторая точка чисто активного входного сопротивления отстоит от первой на четверть вол-

ны (см. рис. 1.2), то это свойство дает возможность с помощью номограммы рис. 1.4 найти и точку, в которой Zx - Rb = ZqI К.

Оба указанных примера являются частными случаями более общей задачи пересчета сопротивлений из одного сечения линии к другому.

3. Пересчет сопротивления из одного сечения линии к другому. Номограмма позволяет определить значения полных сопротивлений в различных сечениях линии с заданным волновым сопротивлением Zo, нагруженной на произвольное комплексное сопротивление ZH = i?H±iTi. Для этого следует вычислить отношения Rb/Zq и X/Zq, найти по ним точку Zh/Zq на номограмме, учтя знак при Xh/Zq соответствующим сектором для угла Ф , совместить ось визира с точкой и определить по его шкале значение кбв = /Сн, а по пересечению оси визира с наружной окружностью номограммы - значение Чп. Пренебрегая потерями в линии и допустив, что значение кбв = /Сн остается вдоль линии постоянным и Кк = К1ь где Кк - значение кбв в заданном сечении линии, можно, вращая визир по часовой стрелке, проследить все искомые значения полных сопротивлений. Они будут лежать на окружности, описываемой точкой Кн визира. Отисав полную окружность на номограм.ме, получим снэза значение нагрузки, равное исходному. В этом нет ничего неожиданного, так как полный оборот визира но-могра.ммы соответствует продвижению вдоль линии на отрезок длиной Я/2, при этом новое значение угла *Fi = *Fh +180°. Останавливая визир на промежуточных значениях Wn, заключенных между ЧниЧь будем фиксировать значения полных сопротивлений Zh в сечениях линии с электрической длиной

(1.10)

360

(соответствующей углу ЛЧ = Ч*к-Wn), считая от ее конца, нагруженного на Zh.

4. Определение Zh по известному полному сопротивлению Zk в каком-либо сечении линии с волновым сопротивлением Zo и электрической длине / отрезка линии, заключенного между этим сечением и нагрузочным концом линии.