>Ь1Л0 измерить как максимальный Кмаиг. так и ми-

ЛЬНЫЙ Ктш Кбв.

оотношение фаз между двумя отраженными вол-: можно изменить, изменяя чаототу генератора при ироеанном расстоянии между точками отражения. )ХОДимая для этого расстройка может быть опре-а по формуле

AU, = ±-2i. (5.10)

- электрическая длина фидера. И.з формулы о, что при большой длине / требуется незначитель-изменение частоты Л/ измерительного генератора получения полного цикла изменения кбв на входе ра. При этом изменение частоты зависит только от Иы фидера и не зависит от диапазона волн. Р итоге кпд фидера определится выражением

. - V АмннКмакс (511)

/( 1 Ч-/(.мин) (1+.макс)

;бв )уксы соответственно

Кб-]/4. (5.12)

А макс

рм ла (5.11) дает хорошее приближение. Если Кг, 3,54, погрешность не превышает 5°/р от номинала. Ф змулы5.11) и (5.12) даны в презположении, что ряжение волны, отраженной от конца кабеля, боль-напряжения волны, отраженной от буксы. На прак-обычно бывает именно такое соотношение. Одна-исключено, что при фидерах большой длины, при низком их кпд и неисправных буксах может оха-;я и обратное соотношение. В этом случае форму-римут такой вид:

У (I /С акс) П - Л.чин)

Лб - V минАмакс (5.13 )

огда нельзя выбрать заранее формулы для оппе-1ия г\ и Ко, необходимо, кроме измерения вел?т-\Kз И /Смин- опредслять также у. положение ми-JMOE напряжения, соответствующих максимальному Кинимальномл кбв. Если отражения от конца кабе-1больше, чем от 6vKCbi. положение минимума напря-

жения в измерительной линии при переходе от Ky. Кмин будет смещаться на л/4. В лротивном случае (о. ражение от буксы больше, чем .от .конца .кабеля) мини мум Напряжения уже не будет смещаться в одну эпре. деленную сторону, а будет двигаться при плавном из- менении частоты вправо и влево, в пределах, меньшнх чем 1/4.

Неоднородности, создаваемые кабельными разъемами, можно измерить также методом Л. С. Королькевц. ча. Для этого достаточно длинный кусок кабеля заделывают в испытуемую фишку (рис. 5.21а), подключают к ИЛ и измеряют проводимость полученной системы на нескольких весьма близких друг к другу частотах. При этих условиях модуль и фаза коэффициента отражения от неоднор)дно-сти практически не изменяются, а у коэффициента отражения от кабеля меняется лишь фаза. Полученные в результате измерений значения наносят на комплексную плоскость проводимости и через экспериментальные точки проводят окружность, как это показа!.. на рис. 5.21(5. Величина смещения центра этой окр>жно-сти Ь, как следует из изложенного выше, и будет шунтирующей проводимостью кабельного разъема.

Если линию нагрузить на чисто активную нагр зку, равную ее волновому сопротивлению, то неодн1. од-ность в линии можно опоеделить по графику рис. ~.2\в. Здесь /Смпп находится уже описанным выше спо: бом, путем плавного изменения частоты.

Рис. 5.21

§ 5.9. Применение измерительных линий для определения параметров фидерных систем и настройки фильтров

С помощью ил можно измерить все параметрь: ф1-.lephbix линий - электрическую длин\. коэффи;! .ент укорочения, волновое сопротивление и затухание.

Электрическую длину фидерной линии, имеющей оди-jaiKOBoe волновое сапротнвление с измерительной линией, можно определить, если взять испытуемый кабель и один из его КОНЦОВ замкнуть накоротко, а другой подключить к измерительной линии, связав последнюю с генератором напряжения, и на Некоторой длине волны м найти ближайший к месту включения узел напряжения. В этом случае сумма электрической длины линии /ф и отрезка измерительной линии до узла напряжения Х будет равна целому числу /г полуволн:

/ф-Х;=/г. (5.14)

Если теперь несколько увеличить длину волны и сделать ее равной Яг, то местоположение минимума Х сместится в сторону генератора, но по-прежнему будет справедливо равенство

/ф+Х; = /г. (5.15)

Вычитая (5.14) из (5.15) и решая полученную зависимость относительно п, получаем

rt = 2;(X;-X;):(?.2-U (5.16)

Подставляя затем (5.16) в (5.14) или (5.15), получаем итоговую формулу для электрической длины фидера

1ф(Х,Х1-%,Х):{%,-Х,). (5.17)

Установку Яг нужно производить, плавно уменьшая частоту н все время следя за перемещением минимума, чтобы не ошибиться в счете числа полуволн, так как при резком изменении частоты вместо (5.15) может выполниться условие

/ф + ;=0,5(т+/г)Х2, (5.18)

в котором т также является целым числом. Опасность ошибки в счете минимумов возрастает с ростом п Этот способ аналогичен описанному в гл. 3, так как. существу, сводится к определению двух резонансных длин абеля.

Для получения удовлетворительных результатов, помимо соблюдения указанных предостережений, требует-