ного провод-ника 5, хотя это и потребует увеличения мощности генератора, питающего многоточку .

Для регулпровш глубины погружения зонда нуж. но изготовить набор шайб и надевать их по одной или по нескольку на конец зонда под заплечики 8 (см. рнс. 5.13). Следует предусмотреть длину концов фиде ра, выступающих нз многоточки , с тем, чтобы -к одно-му из них подключать генератор, а к другому - нагрузку. Так как в частном случае нагрузкой может быть антенна, то длика этого конца фидера (S-5) л б\дет зависеть от рабочей длины волны, на которую расечи-тывается антенна. По изготовлению многоточки следует, прежде всего, уточнить параметры кабеля, из которого она выполнена (волновое сопротивление, коэф-фищиент укорочения, погонное затухание), с тем, чтобы учесть их в результатах измерений.

При работе на коротких волнах в качестве индикаторной головки мношточки можно применить высо-коомный вольтметр с выносным пробником (например, вольтметры ВК7-4, ВК7-9 и др.). В этом случае нужно обеспечить непосредственный контакт потенциального зажима пробника на центральный провод кабеля. При применении вольтметров отпадает необходимость в градуировке, и, кроме того, непосредственное знание напряжений в кабеле позволяет по полученным величинам определять не только величину кбв, но и абсолютное значение проходящей мощности по ф-ле (7.3). Областью применения многоточки являются короткие волны и низкочастотная часть укв диапазона. Но в укв диапазоне точность измерений оказывается не слишком высокой из-за потерь в кабеле. И хотя эти потери, в принципе, могут быть учтены при измерениях, получающаяся сложность расчетов не окупает кажущуюся простоту конструкции. Здесь лучше предпочесть любые другие конструкции или даже методы измерений, например, различного рода мосты или направленные ответвители.

§ 5.7. Компенсация неоднородностей в измерительных линиях и антенно-фидерньгх трактах

Линии передачи, поперечное сечение которых в-оль длины остается постоянным, называются однородными-Любое изменение их конфигурации - изменение по.пе-

.jjqiH 1Г0 сечения и диаметров, Переход от круглых про-.5Д1Н1 [ков к .прямоугольным, изтибы, элементы юрепления 3 виде различных диэлектрических опор - делает ли-,{)Ю неоднородной. Неоднородностями являются также оазличного рода штепсельные разъемы, которые приходятся делать в местах перехода от гибких кабелей к ,жестким линиям.

При создании антенн, в особенности измерительных ,стройств, предназначенных для работы в укв диапазоне, возникает задача такого подбора гео.метрии указанных элементов, при котором каждый из них обладал бы волновым сопротивлением, равным волновому сопротивлению однородных участков линии, и дополни-:е.пьных отражений не вызывал. Неоднородности такого зйда называются компенсированными. При их размещениях в линиях можно руково.дствоваться лишь ком-сгруктивными соображениями, что является несомнен-чым преимуществом. Особенно тщательный компенса-ци.ч требуют неодноро.дности в измерительных линиях. В линии рис. 5.8 такими неоднородностями являются уча-;тки ступенчатого изменения диаметров проводников и :130лядио.нные шайбы.

C Zo

0 j J

Puc. 5.13

На рис. 5.13a показано сочленение дв>х линий одно-К т того же волнового сопротивления Zo(Z)i/rfi =1)2/2)-([отличающихся поперечным сечением {D2>Di). Не-й, 1ородность, возникающая в сечении скачкообразного 1; енения диаметров А и В, эквивалентна по своему

действию емкости С, включенной в однородную л.: ][щ Zo в том же сечении (см. эквивалентную схе.м\ ;:ис 5.1130). Это емкостное воздействие неоднородности при суще любому изменению диаметра как внутреннего, гак и внешнего проводников и зависит от геометрических ра-змеров соответствующих ступенек на проводниках. Для компенсации влияния неоднородности плоек 1сти изменений диаметров внешнего А и внутреннего В :ipo-водников разносят по длине линии на расстоян ,е Ь (рис. 5.136). Так как диаметр dx внутреннего провидни-ка на участке между плоскостями А-В при тако.м выполнении перехода оказывается меньше требуемого для получения волнового сопротивления Zq, то данный отрезок линии ведет себя как индуктивность L, которая еовместно с емкостями С/2 ступенек образует П-обоаз-ный контур (-рис. 5.13г).

Из теории фильтров известно, что волновое (харак теристическое) сопротивление такой П-образной це почки

где (oo = 2 VLC - резонансная частота контура,

Для тонких шайб резонансная частота соо, как правило, превышает рабочую частоту со, поэтому вт.оы: членом в подкоренном выражении (5.4) можно пренебречь по сравнению с единицей и

Изменяя величину смещения плоскостей ступеьск I мы тем самым изменяем величину индуктивности 1. \ следовательно, характеристического сопротивления кон тура Zn. Это дает возможность выбрать Zn расным волновому сопротивлению однородной линии Zq. Т )гда такой контур никаких дополнительных отражений ; ти-нии не вызовет. Несколько изменится лишь электчче-екая длина /экв неоднородного участка, которая де больше геометрической Ь.

Указанным выше апособом осуществляется к ет сация большинства неоднородностей в линиях пе -К сожалению, эта компенсация аналитическим че там не поддается и ее приходится определять в ре ль