Цифры в Квадратах на р.ис. 3.16 - это величины -еометрических длин отрезков /ка-белей в сантиметрах, а [йнимальные и максимальные частоты выбраны на ос-.ове указанных выше условий.

Согласно номограмме для измерений в диапазоне ча-rfOT от 37 до 100 Мгц нужно иметь следующий набор длин: 300+100 + 50 + 20 + 20+10 см. Если этот диапазон необходимо расширить в сторону более низких частот, скажем, до 13 Мгц, то должны быть добавлены еще два отрезка - в 200 и 500 см. Добавление же отрезка в 5 см расширяет диапазон в его высокочастотной части до 200-+250 Мгц.

При выполнении составной лпд особое внимание нужно обратить на соответствие применяемых ка1белей и кабельных разъемов. Лучше всего применять заводские кабельные разъемы двух типов-со штеикером и со штеккерным гнездом, заделывая на каждом из концов кабеля разнотипные разъемы. Это обеспечит воз-шжность непосредственного сочленения кабелей. В противном же случае придется применять промежуточные гнездовые соединители. Описанная лпд может быть применена и для некоторых других измерений, о которых речь пойдет в следующих разделах данной главы.

§ 3.8. Экспериментальное определение степени согласования приемников

В звене антенна - приемник последний является нагрузкой и должен быть также согласован, чтобы не создавать дополнительных потерь. Казалось бы, что задача измерения кбв или даже входных импедансов приемников достаточно проста-бери и применяй любой из описанных в данной книге методов. Но так дело обстоит только на первый взгляд. В процессе измерений на вход приемника будет подаваться какое-то напряжение. Для получения правильных результатов оно должно по воей величине быть примерно равным тем напряжениям, которые будут поступать на вход приемника в Реальных условиях работы. Во всех же известных методах измерительные напряжения на входе приемника будут в сотни и тысячи раз (иногда и в сотни тысяч раз) ре вышать рабочие. Входные цепи приемника при этом перегружаются и меняют свои параметры. (В ламповых

схемах это происходит, например, за счет Почзлеи точных токов). Полученные в результате тплнх нии данные не будут соответствовать дсйстг 1тельн

асован,

и ответят лишь на вопрос, каким будет лрие.мника при перегрузке его входа.

При попытках проведения измерений bxojj приеч. ков на полупроводниках обычны.ми метод кми могут быть еще более плачевными: полупров )днйкй входной цепи будут просто сожжены или лтучат кие необратимые изменения (ухудшения) i.ipaMeTnoj при которых все равно потребуется их замсма.

Следовательно, возникает задача об измс;?н.йях nt раметров входов приемников при .минимальныч уровк?-сигнала.

Оказывается, и здесь выходом из полож(л л ярляе;. ся применение способа, рассмогренного в § >.6. Блок-схема измерений кбв приемника при малом ;-овп c;i;. нала приведена на рис. 3.17. В ней напряжен о зн;.

/<2 К.

h-±H3j

Рис. 3.17

ратора / через калиброванный переменный :i -2 подается через лпд 4 на вход испытуемое ка 5. Между лпд и аттенюатором включается . ная неоднородность, например в виде подви/.. роткозамьжателя. При этом параметры этой и.-ности выбираются таким образом, чтобы кбв А 4 в сторону неоднородности 3 был бы порядк ких сотых или даже меньше. В этих условиях. > показано в § 3.6, величина кбв Ki будет оп; ф-лой (3.18).

Для измерения коэффициента т в данной . жит аттенюатор 2. Измерения производятся щей последовательности.

При минимальном напряжении генератора мощью лпд 4 ,находят длину U, соответствуют и запоминают показания а прибора 6 и велнч: хания аттенюатора 2 или напряжения генерато тем увеличением или уменьшением длины лпд

pi ( нч

л д.] i с

.le f де.

с t

ь-л. зат /. 3

:.ход:

п (она будет отстоять от первой точки на рас-T04f<y где I - коэффициент укорочения кабе-

*\осредством увеличения затухания аттенюатора 2 ( яются, чтобы индикатор 6 давал бы то же самое ние ао. как и в первом случае. По разнице по-ний аттенюатора находят величину т, а следова-и Ki- Так как аттенюаторы обычно имеют гра- овку в децибелах, то значение т в разах находится омошью формулы

[ 6] = 201g(mp,33}. (3.19)

При данном способе измерений не возникает необхо-чмости в градуировке приемника 5 с индикатором 6.

3.9. Измерение входных сопротивлений приемников

Во многих случаях одного знания кбв приемников {особенно когда в результате измерений будет обнаружено очень плохое качество согласования) недостаточ-так как остается неясным, а что нужно сделать для иучшения согласования. Если же известно и входное сопротивление, то оно, как правило, позволяет не толь-;j найти источник плохого согласования, но и проедешь, насколько эффективным оказываются те или иные е.т, предпринимаемые для регулировки.

Для измерения входных сопротивлений приемников vi малом уровне измерительного сигнала одним из тз--ров данной книги сов.местно с инженером В. Л. Кузиным метод, описанный в § 3.8, был развит дальше [9]. Было предложено после измерения кбв приемника в г.хеме 3.17 произвести регулировку неоднородности S чтобы кбв К2 стал равным кбв приемника К\. Если затем регулировкой лпд 4 найти положение, солт-зетствующее минимальным (нулевым, см. рис. 3.13) по- ям рассогласования, то эквивалентное внутреннее со-ротйвление генератора, отнесенное к точкам подклю-йя ко входу приемника, будет, как уже указывалось 3.6, комплексно-сопряженным со входным сопротив- ем йоследнего Указанное обстоятельство позволяет ть цепочку, составленную из лпд, реактивного шун-5 и аттенюатора 2 в полгжении, соответствуюш;?м ?вым потерям рассогласования, установленном выш:-. з.мерить ее импеданс со стороны лпд одним из обыч-