Приближенно резонансную длину кн антенн можно , расчетным путем, однако у излучателей, выпол-ных из нескольких нроеодов, а также под влиянием остей проходных изоляторов вводов, она может из-ниться. Определить эту длину, а при необходимости Аод ОРИ а ть ее :можно на основе измерений одним из 1 дест11ых резонансных методов. Из-за удобства и уни-.сосальности на практике для этих целей наибольшее оаспространение получили тетеродинные индикаторы резонанса. Мх конструкции анисываются ,в следующем параграфе.

Мощность Рл, поступающая в резонансную антенну может быть найдена по величинам сопротивления антенны Zx = Ra и тока /д. измеренного амперметром, включенным в антенную цепь, или по сопротивлению Rx н наиряжению блпоф-лам (3.1) и (3.2).

При комплексном сопротивлении антенны Рд также б\дет определяться ф-лой (3.1), если в ней яод R понимать активную составляющую Z.

Когда входное сопротивление неизвестно, то на коротких вознах для измерений Рд -может быть применена схема рис. З.Ъа. Б ней между передатчиком и антен-

Рис. 3.5

iofi Za включены две связанные катушки L\ и 2, вза-i-мная индуктивность которых М. может регулироваться. Гок ,в антенной цепи измеряется амперметром А, а .меж-1у катушкой Li и вторым заземленным (низкопотенци 5льны.м) зажимогМ антенны включается высокочастотный юльтм.др V с большим входным сопротивлением 2,-.

Как известно из теории цепей, контуры с индуктив-й связью обладают следующими свойствами:

1. Электродвижущая сила, наводимая током /а во торичной цепи, равна /дшТИ и отстает от создающего -е токз на 90°,

2. Вторичный Ток имеет такую же величи;,-,-, . .получилась бы, если индуктируемая эдс была вклюУ во вторичный контур последовательно, а первпч лц,йщ тур отсутствовал бы.

3. Влияние связанного вторичного контура ла пер вичный приводит к появлению так называемог зно МОГО импеданса:

2зн=((оЛ1)%, (3

где Z2 -последовательный импеданс вторичного Kog тура. 1

На основе указанных выше первого и второе свойств связанных цепей на1Пряжение на вольт.метре] будет равно векторной разности напряжения на saJ мах антенны /7а ((которая является геометрической cyij мой векторов Ur = IaRa и Ux = IаХа) и наведенного ц пряжения Um. = IaM, перпендикулярного току /д, ] свою очередь совпадающего по фазе с напряжением щ (рис. 3.56).

Меняя величину М, можно достичь такого положения, когда V совпадает по фазе с /а- В этом случае показания V будут минимальными и равными Vu = hRk. При дальнейшем увеличении М напряжение и;; вольтметре V будет возрастать. Это обстонтельство и используется при измерениях: регулировку производят до момента достижения минимума показаний прибора V которые и отсчитывают. Так как при этом Умип= Acosf, то мощность в антенне может быть вычислена, етсход? из измеренных /а и Vmm по формуле

fА = hVmn = (/aVhhh = /д IJi = liRj, = дУд COS <F > (3.S

Найдем величину сопротивления Zbh- В соотвстствй с 3-м свойством связанных контуров оно будет авно:

7 (Ц>) /37]

~ Za 4-Zii (oLa

где Zi - внутреннее сопротивление вольтметра V

Если Zi достаточно велико (что, как правиле :?:егд имеет место у современных высокочастотных во :Л>1ет-ров, таких, как В.3-9, В7-2, ВК7-2, ВК7-9, ВЗ-12 ДР так что ZCZa, Zi>{SiLi,Zi:{SiM, то Zbh будет о.-:ь ло и потерями мощности за счет наличия вторич:- н us-пи можно пренебречь. ПО

Из диаграммы рис. 3.56 видНО, что при выполненип V=Vmvih = 1aRa ИМеет место равенство юМ = v поэтому для обеспечения измерений по описы-рйметодике необходимо, чтобы юМ>Ха, т. е. f\lJx- При невыполнении этого требования не будет тюдаться перехода F через минимум. Увеличения Um (ожно достичь, скажем, за счет добавления витков ка-

Мощность, поступающая в антенну, когда ее импе-неизвестен, можно измерить и посредством специ-мьных приборов - направленных ответвителей. Принцип действия и описание практических конструкций подобных приборов даны в гл. VII.

§ 3.3. Применение гетеродинных индикаторов резонанса для настройки антенных цепей

Гетеродинные индикаторы резонанса (ГИР) представляют собой градуированные по частоте генераторы с еэкранированными (частично или полностью) конту-ра.ми, связанными за счет полей рассеивания с исследуе-.мыми цепя.ми. В момент точной настройки исследуемой тш на частоту гетеродина резко возрастает отсос энергии в эту цепь, что и регистрируется каким-либо образом. У ламповых генераторов такой отсос приводит к довольно за.метно1му изменению (падению) постоянной составляющей тока в цепи управляющей сетки, поэтому . ламповых ГИР в качестве индикатора используются гальванометры в цепи сеток. Однако ламповые ГИР требуют довольно громоздких источников питания и поэтому мало удобны в работе.

Значительно более компактными и экономичными являются транзисторные ГИР, у которых момент настройки внешней цепи в резонанс отмечается по уменьшению колебательного напряжения на контуре генератора.

На рис. 3.6 приведена схема универсального ГИР со -менными катушками. Он позволяет перекрыть весь радиолюбительский диапазон вплоть до 200 Мгц. У этого бора для повышения чувствительности индикатор-т часть содержит усилитель на транзисторе Гг, кото-Ь1й усиливает напряжение, выпрямленное диодом Д\.

Зчестве источников питания данного ГИР использу-