ляризац-иями (.-взаилмю перпоыдикулярной ли1не11 , взаи1\шо обратной круговой) оказывается невоз.м лу]

Если же теперь на линии связи одна из антеп бу, линейно поляризованной, а вторая !поляризова1\ -й кругу (£i = l, Е2 = 0 или Ei = 0, £2=1), то M = OS. висимо от того, будет ли линейно поляризованная aHieJ на вертикальной, горизонтальной или занимаюи) й кое-либо иное промежуточное положение.

Последнее обстоятельство означает, что уси.-ir ю ц тенны с круговой поляризацией при риеме .:Н(1]ц поляризованиых волн будет в два раза меньше (4,1 3,j{ ниже), чем при приеме согласованной по вращение волны круговой поляризации. Поэтому При свя.и цо, верхностньгмн волнами (например, при приеме имевн-зионяых передан), поляризация которых при paciipoct. ранении практически не меняется), приемная ; пере, дающая антенны должны быть максимально ctinaco. ваны по поляризации.

В отличие от поверхностных волн, при связи Нс. за счет отражения от ионосферы оказывается возм кпыц вссти передачу на антенны одной поляризации, пй-нимать сигналы яа антенны другой полнризаци;. Это Объясняется тем, что в процессе отражения от ион.хфе-ры за счет влияния марнитоионного расщепления .lua-ющей волны на так называемые обыкновенную <ie-обыкновенную компоненты линейно поляризов..нная волна превращается в эллиптическую, при которсл.. как это уже указывалось выше, МФО вне зависимост . того, будет ли антенна второго корреспондента ь кально или горизонтально поляризованной.

Эллиптически поляризованные волны могут ос с - вываться в результате наложения двух волн одина! амплитуды и частоты, линейно поляризованных в

. определяется направлением авнва

Ч g -настоящее время антенны этих типов с у

спира-спехом

пименяются радиолюбителями. Л л я Э.КСП ер им ея т а л ь н ого

. л тт гр, л,т t,t т IT Т О Г~Г г

СНЯТИЯ

поляризационных

xapaiKepncTHK антенн на практике применяют два спо-гОба.

В первом из них испытуемая антенна используется качестве передающей, а на приемном конце устанав-1!{вают два одинаковых по параметрам взаимно перпен-дикулярных диполя, и напряжения от них подают соответственно на вертикальную и горизонтальную отклоняющие системы осциллографа. Под воздействие.м этих напряжений луч -на экране последнего будет вычерчи-вать поляризационный эллипс. Его конфигурация и угловое положение при линейных характеристиках вертикального и горизонтального каналов приемной системы будут полностью подобны параметрам эллипса поля исследуемой передающей антеииы. Поэтому, измерив яа ЭКране осциллографа в и Е, можно найти величины ис-.Х0Д1НЫХ токов.

Осциллографический способ очень нагляден, но из-за сложности отладки аппаратуры, к сожалению, не может быть рекомендован для использования радиолюбителями. Сложность данного метода даже в условиях профессиональных лабораторий заставляет пользоваться снятием поляризац.ионных кривых по точкам (второй способ).

Для работы по второму способу, помимо испытуемой антенны, нужно иметь линейно поляризованную зондирующую антенну, например, в виде симметричного диполя с днсковы.м контррефлектором.

Вращая зондирующую антенну вокруг линии, пер-пендикулярной его середине, производят замеры напря-взаимно перпендикулярных плоскостях и распростра ! выходе приемной антенны через каждые 10° щихся в рассматриваемом направлении со сдвигол фаз! ° полученным значениям строят в полярной системе координат соответствующий график. При этом безраз-

лично, какая из антенн является передавшей, а какая приемной, - важно лишь, чтобы мощность, подводимая к антенне, в псоцессе измерений оставалась постоянной. Для Контроля за этим следует воспользоваться любым из способов, описанных в данной книге

Экспериментальные кривые, полученные прг. враще- й зондирующей антенны, будут не эллипсами, а вось-

В И 1 .X

в :t90° (турникетные антенны), а также посредством! так называемых спиральных и некоторых других аг:-:НН. У спиральных антенн вращение излучаемых (принллае-

1 При лриеме те v5b::;h л;ны\ ..trnj.>-B 2 углвилл лГ гороаа на лом.чт.ные д-1тэнны эт правило .может иыть па под воздействием .многичи-сленны.х переизлучемхй г.чгналг* о-ни.х м ближних .ме-т.чы.х Лпед.метлв

ме.ркообразиымн фигурами, что объясняется iB,;hhihhi направленных свойств линейно поляризованной з,ои. рующей антенны.

Если IB качестве исследуеМой будет взята гориз* тально поляризованная ам-1тенна, то снятая кри ,ая & дет иметь вид горизонтальной восьмерки с нулями in углами 0 = 90° и 270° (рис. 2.12а). Для вертикально

Рис. 2.12

диполя снятая кривая будет вертикальной восьмерку (рис. 2.126). При эллиптически поляризованном! по; будут получены зависимости типа рис. 2.12в.

Анализ показывает, что у кривых рис. 2.12е гнощ ние ширины шейки 2а к максимальной амплитуде щ вой 2в и угол наклона совпадают с таковыми hctiphhoi поляризационного эллипса, который на рис. 2.12{. тщ зан пунктиром.

Поляризационные параметры антенн сннмаит разными углами, но чаще всего в направлении мака мума диаграм.мы направленности. В последнем -луч1 для измерения параметров эллипса можно враш, гь з крут оси главного лепестка не .индикаторный ид саму испытуемую антенну.

Когда же требуется получение Поляризацион:п.,:х .х рактеристикв направлениях, отличных от оси симмотр)! испытуемой антенны, то вращать нужно зондир; ощм антенну.

Если взять два взаимно перпендикулярных виб.атор турникетнои антенны и запитать их токами ix и i,. .дн и той же частоты (о = 2л/, но имеющими сдвиг аз т. е. ix = B cosdit и iy = A cos {(at-8), то в результат жения их излучений в направлении общего к ни-, п пендикуляра будет получена эллиптически поляри з ная волна, у которой большая ось эллипса накло на оси ОХ \по2. углом 6, а коэффициент эллиптичност, (oci

в; в г-

Ч/в-3 ll,L0OHhl1.LUlUl4 1НЭИ(1ИФФ10М