не 100-2000 Мгц бескаркасная катушка Li л;:; иет ГО мм содержит 2,5 витка провода ПЭЛ-1,0, кат ; диаметром 20 мм - 3,5 витка посеребренного iiob, диаметром 2 aim. Шаг намотки 3 мм. В качестве :хщ тОра вч колебаний используется полупроводнлковь диод Д2Е, а индикатора настройки - миллиамн.-рм. M45iM чувствительностью 3 ма. Питание прибора об.. печивается от батареи КБС-Л-0,5.

Однако изменив параметры катушки индуктгзнос- колебательного контура, можно работать и в jpvr диапазонах частот. 10

используя зна-

% закона р а с7пр еде л ен и я пап ряже ния в л ин и и. Под р об -

с зондом и. произвести градуировку

Как правило, градуировочные кривые

чта процедура описана в § 5.3. - -радуиров

-1а рис. 2.10 показана

,висят от частоты.

детектора за-область, кото-

§ 2.7. Градуировка индикаторов поля

Рис. 2.11

В индикаторах в каччестве детекторов применяют i<ll---Г H Л;

основном полупроводниковые германиевые или Kpeil г-i И-

ниевые диоды. При работе с ними следует руководство. 0-20 80 80 сСпр ]

ваться следующими гпо л ожени ям и:

- включение детектора в схему производите: в с. Рис. 2.10 ответствИИ с полярностью, обозначенной иа кер;(\ни-

ском корпусе; ру,о занимают градуировочные кривые детектора Д403

- запрещается превышать предельно допуст! .мы о диапазоне частот 2004000 Мгц. Если у линий в ка-значения токов, напряжений и мощности; цесше индикатора применяются микроамперметры пос-

- полупроводниковые детекторы рассчитаны -.а тояшого тока, то некоторого уменьшения частотной за-тановку в зажи;мы, вмонтированные в схему: (висимости градуировки детектора можно достичь путем

- запрещается бросать детектор; последовательного включения с ним резисторов в 1 -

- запрещается вынимать детектор из индиви уал> 5 ом. Однако этот путь приводит к потере чувствитель-

ной упаковки для установки в зажимы при н; вблизи работающих генераторов.

Вольтамперная характеристика детекторов не, [не: на и со временем изменяется. В связи с этим необх.д детекторы градуировать. Градуировка должна иэяз.

тельно проводиться также при изменении схемы раметров цепи детектора, нэпри.мер, при смене з ного прибора, изменении конструкции зажимов i.

Лучше всего градуировку индикаторов поля : водить по высокочастотному вольтметру, например (рабочий диапазон до 30 Мгц)\ ВЗ-Э, 12, 15 (д Мгц)\ В7-2 (до 400 Мгц)\ ВК7-4,9 (до 700 Мгц), посредством ГСС, имеющих калиброванный пл аттенюатор на выходе,

На укв индикатор для градуировки можно вре: е:Л усилителями установить на каретке измеррителиной линии, свзз1

осги индикатора и поэтому не всегда является допу-тимы.м.

Когда работа осуществляется от амплитудномодули-овалного генератора и в качестве индикатора приме-яегся стабильный усилитель низкой частоты с прибо-Ром на выходе, то частотную зависимость градуировки детектора можно свести к приемлемому минимуму за счет смещения рабочей точки детектора в область по--1ожительных напряжений путем пропускания через него Постоянного тока порядка 50 мка.

Для этого могут быть применены две схемы, приведенные на рис. 2.11. Перван из них (рис. 2.11а) предназ-- начена для работы с усилителями, имеющими малое ходное сопротивление по постоянному току (например,

имеющи.ми трансформаторный вход).

в схеме рис. 2.116 на вход усилителя шодаетг! ц. (иродетектированная соста-вляющая низкой ист с В обеих схемах при их орактической реализации лел предусматривать выключатели в цепи батареи ния. Для иллюстрации эффективности введения ния рабочей tOIkh на рис. 2.12 пунктиром изоб-ажец градуировочные кривые того же детектора Д403, снят, в широком диапазоне частот.

§ 2.8. Измерение поляризационных характеристик

антенн

На практике прин1Ято делить радиоволны на поляр? зованные вертикально, горизонтально и по кругу (э,-липсу). Вертикально поляризованной называют таку волну, у которой колебание вектора электрического щ ля лежит в плоскости, перпендикулярной поверхнос! земли, а вектор магнитного поля параллелен поверхнос-земли. Так 1как плоокость колебания вектора электрвде ского поля совпадает с направлением токов, текущих линейных проводниках, то вертикальные а iiте-ны (например, штырь) излучают и прин мают ве р т и к а л ьн о п о л я р и з о в а н ,н ы е во ны (отсюда, собственно говоря, и воЗ(Никло названв вертикальная поляризация). В свою очеред горизонтальные ан тени ы, как правил-излучают и принимают горизонталь поляризованные волны, у которых вектор элм трического поля параллелен земле, а вектор магн тног поля лежит в плоскости падения (волны. У волн , крт говой и эллиптической поляризацией злектрическт I магнитный векторы поля при распространении в -jcn ранстве вращаются с частотой, равной несущей.

По аналогии с оптикой антенны, у которых элс-тр ческий вектор вращается по часовой стрелке, есл;. ра сматривать Л}Ч идущим на наблюдателя, называют-л ев о п о л я р и 3 о в а н н ы,ми, а волны с противоп ло-ным вращением называются п р а в о п о л я р и з в а? н ы м и. Эллиптически поляризованная волна характер зуется углом наклона эллипса в и так ;аа ваемым коэффициентом эллиптичное- : численно равным отношению малой оси поляризиди-ного эллипса к большой оси £ = а/6, поэтому 0- При \ волна является поляризованной по круг

о 1В0Л1на является линейно шоля.ризованиой, так что ейнополяризованные волны являются частным слу- .j эллиптически поляризованных волн. йчя получения максимально возможного сигнала на ходе приемной антенны последняя должна быть согласована по поляризадии с приходящей волной. Эту тепень согласования принято характеризовать с но-ющью так называемого коэффициента поляризационной эффективности М, нислешю равио-PQ отношению мош ности, извлекаемой при данном состоянии поляризации приемной антенны и приходящей волны к максимально возможной мощности, которая может быть извлечена приемной антенной из приходящей волны в оптимальном случае.

Коэффидиент поляризационной эффективности определяется по формуле

-- ib£Siicos2, (2.6)

2 - (l + £f)(l + £l) 2(Ч-£?)(1-4)

где £i и Е2-коэффициенты эллиптичности приемной антенны и приходящей волны; W - угол между осями соответствующих поля р и з аци ОНН Ы X Э л ЛИ п с ов.

3нак + в (2.6) берется для случая совпадающего направления вращения векторов электрического поля приемной антенны и приходящей волны, а знак - - для противоположного направления вращения.

Величина М меняется в пределах от единицы до нуля. Бели при распространении поляризация излученной вол- ы не меняется, то при применении линейно полнризо-ванных антенн на приеме и передаче Е\Е2 = 0. а М=[ при ф = 0 и М = 0 при F = 90 т. с горизонтально поляризованные антеНИЫ не будут прини.мать волн, излученных вертикальными антеннами, и наоборот.

Когда на приеме и передаче применяются антенны с идеальной круговой поляризацией (£] и Е2\), то М=1 для совпадающих направлений вращения и М = 0 для противоположноги вращения, т. ... для приема левополя-ризованных волн нужно при.менять ( левополяризова--!- bie антенны. -.иоборот.

Таким образом, прием вол.: :.j взаимно тротивопо-Дожными или, как иногда говорят, ортогональными по-

4-442 97