делить кбв по кривым раопределения тока, взяв огне -шение тока в минимуме к максимальному. Так как а рассматриваемом случае расстояние от конца линии до места, где определяется кбв, недостаточно велщо по сравнению с расстоянием между пучностью и миним-МОМ тока. В случае короткозаминутых (петлевой вибр;.-тор, з-антенна) или разомкнутых проводов (обычный диполь) Кбв можно определить по формуле

К = Щ1. (1.14)

Здесь / - длина провода от конца до сечения, в котором определяется К, а определяется на основании эксперимента.

- для короткоза.мкнутых проводов из соотношенгя

4=sh(pZ J, (1.15)

I 11

где /] - значение тока в месте короткого замыкания; /2 - значение тока в первом минимуме, считая )т короткого замыкания; 2мин - расстояние от короткого замыкания до первого минимума тока;

- для разомкнутых проводов из соотношения

I /2 I sh (р 2мин) (1 1611

ch(PZMaKc)

2мин и 2макс - ра<:стояния от конца провода до ближа!-

ших минимума и максимума тока;

/2 и /] - абсолютные значения токов в этих точках.

th( ), sh( ) и ch( )-есть соответственно гипе-болические тангенс, синус и косинус от вещественно-переменной.

Выражения (1.15) и (1.16) позволяют определить, значение р на коротких по сравнению с длиной волныг проводах. В первом случае достаточно, чтобы на пров -де уложилось несколько более четверти, а во втором - несколько более половины длины волны. Необходим стремиться к росту величины р, так как вместе с ним увеличивается интенсивность излучения энергии провс.:-никами антенны. Определение значения кбв в начале провода интересно в том отношении, что позволяет сд.-лать заключение о характере входных сопротивлеи антенны в зависимости от параметров провода.

Как правило, с ростом длины и диаметра проводника увеличивается значение и кбв в его начале приближается к единице. Последнее свидетельствует о том, qxo входные сопротивления антенны стремятся к волновому сопротивлению проводника. Подбирая искусственно нужный характер распределения тока, можно расширить рабочий диапазон антенны, компенсируя отражения на входе питающего фидера. Выше рассматривались способы компенсации отражений путем создания неоднородностей в элементах фидерного тракта, т. е. путем включения сопротивлений на входе фидера шунтов, трансформаторов и т. п., выбранных так, чтобы в результате их применения режим в фидере был близок к режиму бегущей волны. Эти способы в ряде практических случаев могут оказаться сложными для выполнения, хотя и вполне эффективными. Как правило, более простой путь просматривается в применении однородной фидерной линии без каких-либо посторонних включений, необходимых для компенсации отражений, возникающих на входе фидера из-за несосласованности нагрузки (входного сопротивления антенны) с его волновым сопротивлением. При этом компенсация имеющегося отражения осуществляется либо путем включения неоднородности непосредственно на проводники антенны, либо путем частичной или полной деформации проводников антенн.

Следует отметить, что здесь имеется большая свобода для творчества при одной конкретной цели: получении высокого согласования антенны на входе фидера.

В процессе отра!божи согласования симметричных антенн путем включения (или образования) неоднородностей на их проводах не следует нарушать симметрии системы. Слева и справа от точек питания (либо вверху л внизу) неоднородности должны быть одинаковыми и а равных расстояниях от центра антенны. В противном случае будет нарушена симметрия токов в антенне, и, как следствие, симметрия в диаграмме ее направленности относительно оси антенны (подробнее см. гл. 4).

На рис. 1.17 показаны различные варианты выполнения неоднородностей и примеры деформации проводни-!<ов антенны, непосредственно предназначенных для излучения. В варианте а переменным является угол а. 1еняя его, т. е. меняя форму антенны, изменяем и ее

входное сопротивление. В варианте б для этой цели предиазиачены шуиты, включаемые на р)асстояниях /, от точек питания. Длина шунтов /2, ширина 5 и точки включения подбираются экопериментально. В Варианте 1в показан петлевой вибратор Пистолькорса. Здесь неоднородностью служат дополнительные короткозавды-

д)

Рис. 1.17

катели т и п, соединяющие стороны петель между собой. Изменен нем положения 1\ короткозамыкателей настраивают диполь. Вариант г представляет соб( и обы.чный симметричный вибратор, в плечи которого ла расстояниях 1\ от его центра включены дополнительные проводники длиной /г. Меняя /i и h, настраивают bh6j а-тор. Вместо такого включения возможно получить настройку путем изгиба проводников вибратора, как показано на рис. 1.21(9 и е. На рис. 1.17 показан уже знаю-мый вибратор с переменным диа.метро.м. Меняя cooti о-шения lill, Did между толстой и тонкой частями плеча вибратора, настраивают вибратор. В варианте з го-казана деформация плоского вибратора.

Очевидно, что настройка одиночного симметричнс ( вибратора может быть получена просто за счет изме:-ния его длины. Приведенные же варианты изменения ; тени могут быть полезны при отработке антенных стем, где несколько излучателей взаимодействуют ме . ду собой, как, например, в антенне волновой канал ;-i