/необходимо с1Ш1метрирующее устройство, то целесообразно его одновременное иопользованне и в качестве согласующего.

На рис. 1.10 приведены два варианта симметрирую-ще-трансформирующих устройств. На рис, 1.10а симметричная нагрузка со входным

сопротивлением, отображаемым соединенными впарал-лель активным R и реактивным X сопротивлениями, подключена в точках EF. Чтобы получить в питающем кабеле бегущую волну, необходимо получить в точках CD чисто активное сопротивление, равное волновому сопротивлению кабеля Zq.

Подбором положения короткозамыкающего мостика АВ можно добиться, чтобы проводимость щлейфа ЕАВС,

Рис. 1.9

Лср Рис. 1.10

3>1

являющаягся чисто реактивной, компенсировала бы суммарную проводимость антенны. Принцип действия данного устройства несколько напоминает шлейф Татари-нова (см. § 1.6), но отличается от последнего точками

включения шлейфа. В схемах компенсации отражений рИС. 1.6 шлейфы включаются в точках перехода к кабелю, а здесь - в точках включения антенны. При настройке антенны с пассивным рефлектором, под вли? ниСМ .которого входное активное сопротивление полуво; нового вибратора уменьшается, комбинированное уст ройство довольно лепко позволяет получить требуемо согласование даже в несколько расширенной полосе частот из-за компенсирующего действия шлейфа длино! /ш. После окончания регулировок места подключение антенны и короткозамыкателя соответственно в точка> EF и АВ следует пропаять, чтобы в процессе эксплуатации не происходило ухудшения контактов.

Устройство рис. 1.106 выполнено из кабеля. Его уч;-сток / является четвертьволновым трансформаторо.\;; участок 2 является симметрирующим устройством. Hi -добного рода трансформаторы хорошо себя зарекоме! довали при работе с приемными ромбическими антек-нами.

Значительное улучшение диапазонных свойств можг-быть достигнуто в трансформаторах, параметры которых плавно меняются от питающей линии к нагрузке. В качестве таких трансформаторов широко использх-ются двухпроводные линии, у которых волновое сопротивление меняется вдоль линии по экспоненциальному закону. Достигается это за счет изменения по длине значений погонных индуктивности и емкости. Необходимо еще раз подчеркнуть, что при настройке и конструировании диапазонных антенн нужно стремиться сначала сделать входное сопротивление антенны постоянным з диапазоне частот и безреактивньгм, а уже затем посредством трансформатора обеспечивать нужное согласование.

Практически трудно определить чистое значение ВХОДНОГО сопротивления симметричной антенны, питая ее коаксиальным кабелем, так как в этом случае к входному сопротивлению антенны примешивается сопротивление симметрирующих устройств.

Косвенно входное сопротивление симметричной а теины удобно определять по входному сопротивлению с половины, питаемой в несимметричном варианте, удваи вая полученные значения.

s§ 1.8. Увеличение диапазонности антенн за счет понижения волнового сопротивления

Понижение волнового сопротивления антенны способ-tCTBycT расширению ее диапазонных свойств, уменьшая значение входного сопротивления в точке второго резо- нанса. Для понижения волнового сопротивления антенн необходимо увеличивать их поперечные размеры, а следовательно, вес и парусность. Количественную оценку -изменению пределов активной составляющей входного сопротивления цилиндрического вибратора позволяет шолучить рис. 1.11. На нем пока- j2d0\ заны зависимости минимального rq и максимального значений ст диаметра D проводника при двукратном изменении частоты. Здесь длина L плеча вибратора подбиралась таким образом для каждого значения Д чтобы обеспечивалось равенство Х=0 (т. е. чтобы отсутствовала реактивная составляющая входного сопротивления).

Кривая / (рис. 1.11) соответствует случаю, .когда L~A,/4 (пер- о вый резонанс), а 1ривая 2-ког-

20 W Рис. 1.11

ВО L/D

да L%/2 (второй резонанс). Как видно, при первом резонансе

входное сопротивление антенны почти не зависит от ее диаметра. При втором резонансе картина резко изменяется. Диаметр проводника существе но влияет на входное сопротивление антенны, а следовательно, и на ширину полосы ее рабочего диапазона частот.

От того, насколько удачно решены задачи понижения волнового сопротивления вибраторов, зависит и внешний вид антенны, и степень компромиссного удов-тетворения электрических и конструктивных требований. Одним из них является замещение цилиндрических проводников со сплошной поверхностью пластинами или рядом более тонких проводников, расположенных в одной плоскости либо по цилиндрической поверхности. На рис. 1.12а показаны геометрические соотношения, позво-