Обновления
Хрущовки
Архитектура Румынии
Венецианское Биеннале
Столица Грац
Дом над водопадом
Защита зданий от атмосферных осадков
Краковские тенденции
Легендарный город Севастополь
Новый Париж Миттерана
Парадоксы Советской архитектуры
Реконструкция города Фрунзе
Реконструкция столицы Узбекистана
Софиевка - природа и искусство
Строительство по американски
Строительтво в Чикаго
Тектоника здания
Австрийская архитектура
Постмодернизм в Польше
Промышленное строительство
Строительство в Японии
Далее
|
Главная -> Области применения постоянного тока 4.4. ПОДКЛЮЧЕНИЕ КАТУШКИ С г, L К СЕТИ С СИНУСОИДАЛЬНЫМ НАПРЯЖЕНИЕМ Уравнение для цепи рнс. 4.4, а, составленное по второму закону Кирхгофа, имеет вид e = ir- и. (4.26) Выразив в (4.26) напряжение и через амплитудное значение и ЭДС е - через индуктивность и скорость изменения тока, получим дифференциальное уравнение L di/dt + ir = С sm(Mf + \/). Решение дифференциального уравнения для свободною тока L dijdt + ir - О имеет вид Ае . Показатель степени р определяют из характеристического уравнения Lp + r-Q: Рис, 4 4. Зависимости i{t), /уст(0. св(). () при подключении иепи г, L (а) к сети с синусоидальным иа[1рнжением А---sm(*; - ф). После подстановки А в (4.27) получим £ =-sin(Mf + ф - ф)--sin(il/- ф)е Т (4.28) где Т= L/r - постоянная времени цепи. Ток в цепи в переходный период (4.27) Ирнцужденный ток в цепи после окончания переходного Процесса определяют по закону Ома: уст Sin(Mf -(- ф - ф). z = Yr+x\ ф = arccos-. Значение Л определяю г из (4.27) с помощью первою закона коммутации: при t = 0+ ((0+) = i(0 ) = О и О = -!ып(\/ А, Из анализа (4.28) вытекает, что характер переходного процесса зависит от ф и ф. На рис. 4.4,6 изображены графики мгЕЮвенных значений напряжения, установившегося, свободного и полного токов при включении цепи рис. 4.4. а. Следует отметить, что если в момент включения прн t = 0+. \[f - ф = = 0, или ф = ф то принужденный ток равен нулю, поэтому свободный ток ие возникает и в цепи после включения сразу наступает установившийся режим. 4.5. ОТКЛЮЧЕНИЕ КАТУШКИ С г, i ОТ СЕТИ С ПОСТОЯННЫМ НАПРЯЖЕНИЕМ Допустим, что до отключения в цепи рис. 4.5, а был установившийся ток / = Ь/г и энер ия магнитного поля катушки составляла Казалось бы, после размыкания выключателя ток до.чжен мгновенно прекратиться. Однако на основании перно! о закона комму laiiHH при ( = 0+ ток сохраняет свое прежнее значение. Рнс, 4.5. Отключеине иепи г, L (а) от сети постоянного тока: без разрядного резистора (а), с разрядным резистором {6); зааиси-мости [(() (в) и u£,(0 (г) при отключении цепи г, L с разрядным резистором Возникает как будто несоответствие: цепь разомкнута, тог есть. В действительности прн размыкании выключателя происходит следующее. Ток уменьшается, н в катушке индуктируется значительная ЭДС. При этом напряжение между контактами вык-тючателя, равное сумме напряжения сетн и ЭДС самоиндукции, пробивает воздушный промежуток между контактами - возникает электрическая дуга и электрическая цепь оказывается замкнутой. По мере увеличения расстояния между контактами сопротивление дуги возрастает, ток и ЭДС уменьшаются н цепь оказывается разомкнутой. За время переходного процесса энергня магцитиого поля катушкн выделяется в виде теплоты в электрической дуге и сопротивлени ка1у1ики. Переходный процесс в этом случае получается довольно сложным вследствие того, что сопротивление дуги нелиисйпое и изменяется во времени (ei о анализ выходит за рамки даинсв-о учебного пособия). Отключение цепи с индуктивное i ью вызывает обгоранне контактов размыкающего устройства н появление значительных ЭДС и напряжения на-выводах катушки, превышаю-ших в несколько раз напряжение сети (это может привести к пробою изоляции катушкн). Во избежание этого в силовых цепях, обладающих значительной индуктивностью (обмотки возбуждения генераторов и двигателей постоянного тока, снпхрОЕншх двигателей, магнитных плит и т. п.). параллельно обмоткам включают разрядные резисторы (рис. 4.5,6). В этом случае после отключения выключателя катушка индуктивности (V. L) оказывается замкнутой на разрядное сопротивление Гр. Ток в цепи будет убывать значнтелыю медленнее. По этой причине значение возннкаюшей ЭДС будет суишстиен-но меньше, чем без разрядного резистора, н возникшая алабая дуга исчезает почти мгновенно. В последующих рассуждениях и выводах предполагается, что дуга между контактами не возникает и цепь размыкается мгновенно. Уравнение цепи, составлешше до второму закону Кирхгофа, имеет вид ,. e = i(r-hfp), (4-29) Заменив е в (4.29), получим Ldijdl + i (г + Гр) = 0. (4.30) Решением дифференциального уравнения будет выражение iAe\ (4.31) Из характеристического уравнения pL-\-{t + r = q определяют покща1ель степени р: Г + Гр 1 ---Т- Т Подставив это выражение в (431), получим тдс TL/I/--I-Гр) - постояипзя времени цепи. Значение А определяют из начальных условий иа основании первого закона коммутации; при t = 0 i = I = U/r и А=и/г. Выражение тока в цепн имеет вид (4.32) Подставив в (4.29) значсвие i из (4.32), получим ЭДС Напряжение иа выводах катушки равно напряжению на разрядном резисторе: в начальный момент при i=0 6 (4.33) 163 (4.34) Из выражений (4.33) и (4.34) вытекает, что начальные значения €на>, И нда, зависят ОТ сопротивлсиия рззрядного рсзистора. При больших значениях Гр оин MOiyi оказаться чрезмерно большими и опасными дня изоляции установки. Иа рис. 4,5.в изображены графики и u(i) катушки после отключения цепи дтя двух значений Гр, Гр > гр. На практике обычно выбирают Гр в 4-8 раз больше собственного сопротивления обмотки индуктивной катушкн: - , = (48) (4.35) Пример 4.2. Определить начальные значения ЭДС самоиндукции и напряжения на катушке прн отключении цени, изображенной на рис. 4.5,6, j,Ta двух значений г. а) Гр = 4г; б) Гр=20. Параметры це-пи: г= 1[Х) Ом. t) =400 В. Решение. Начальное значение тока в катушке / = 07 = 400/100 = 4 А. Начальные значения ЭДС. а £ 84 = 11аЛ + р) = 4(100-1-4-100) = 2000 В; и, .ач-Wp = 4-400= 1600 В; б) = (г 4- Гр) = 4 (100 + 20.100) = 8400 В: (iha4 = Wp= 4-20 100 = 8000 В. 4.6. ПЕРЕХОДНЫЙ ПРОЦЕСС В ЦЕПИ ПРИ ИЗМЕНЕНИИ ЕЕ ПАРАМЕТРОВ Рассмотрим переходный процесс в цепи, вызванный изменением ее параметров, например изменением сопротивления в одном нз 5частков цепн, изображенной на рнс. 4.6, а. До замыкания выключателя ток в цепи После замыкзЕшя выключателя Таким образом, при замыкании выключателя в цепи возникает переходный процесс, в течение которого ток изменяется от 1 цо 1у. Рис. 4.6. Зависимости /(г], eij) (о) при изменении параметров пепи г. L (а) Уравнение цепи, составленное по второму закону Кирхгофа, имеет вид Ldijdt ir= V. (4.36) Решением уравнения без правой части (для свобощюго тока) L<iu/(il-Ы> = 0 будет выражение Из харак-геристического уравнения -t- г = О определяют показатель степени р: Оощнй ток в цепн где ijo, = Jjcr = При I = О, i = уст + Ае\ (4.37) и и После подстановки А в (4.37) получим уравнение для тока 1 переходный период: (4.38) Подставив i из (4.38) в (4.36), получим выражение ЭДС (4.39) На рис. 4.6, б изображены графики / и е переходного про-цесся в цепи рис. 4.6, а Пример 4.3. Определить начальное зттченне ЭДС е в индуктивности цени, и1с5раженной на рнс. 4.6, а. при замыкании выключатс.тя.
|