§ 26. Влияние связи на затухание и частоту.

При наличии сопротивления R, одинакового в обоих контурах, частоты и коэфициенты затухания двух слагающих колебаний определяются следующими известными уже выражениями:

(L - М) с 4(l - м/ 1

(L + М) С 4 (L + R

2 (L ~ М) R

2 (L + М)

(4.107)

(4.108),

Из этих выражений непосредственно видно, что коэфициент затухания 8i больще, чем \.

С увеличением связи неограниченно увеличивается, в то время как Sg, наоборот, уменьщается и в пределе (при L = M) может иметь значеьще

2 2(L + L)

R 4L

(4.109)

Что касается частоты ш, то если собственные затухания каждого контура, взятого в отдельности, малы, при малых М можно пренебречь

влиянием члена JlH стоящего под знаком корня. Тогда

V(l - m)C

(4.110)

и, очевидно, увеличивается с увеличением связи.

Однако, когда М становится близким к L, то член 4(£ L начинает

расти весьма быстро и частота со, достигнув некоторого максимального

значения, вновь уменьшается и достигает нуля, когда

ii),S

(L-М)С 4(L -М)*

(4.111)

что соответствует переходу к апериодическому разряду.

Характер кривых co==/(M) и b=F(M) для рас-/v=z. сматриваемого случая, когда R включено последо-Фиг. 4.62. вательно, показан на фиг. 4.62.

§ 27. Различные режимы при разряде в двухконтурной системе с последовательным сопротивлением.

Таким образом составляющие колебания имеют различные декременты. При достаточном увеличении связи одно из них может перейти в апериодический разряд.

Различие в затухании приводит к тому, что амплитуда одного колебания (более короткого) падает быстрее, чем другого.

Следующие кривые показывают характер изменения тока в первичном контуре при сильной связи.

Фиг. 4.63 дает кривую в первом контуре, а фиг. 4.64 во втором. Из этих кривых видно, что амплитуда в первом контуре быстро падает, а во втором нарастает. После этого идет обратный процесс. Биения имеют место

Фиг. 4.63. Ток в первином контуре при разряде конденсатора. Тонкой линией обозначены колебания короткого периода с большим коэфициентом затухания; пунктиром-колебания длинного периода с меньшим коэфициентом за-тухания; жирной линией-г-общий ток (суммы токов).

Фиг. 4 64. Ток во вторичном контуре при разряде конденсатора первичного контура. Тонкой линией обозначены колебания короткого периода с большим коэфициентом затухания; пунктиром - колебания длинного периода, жирной линией-обш,ий ток

(разность токов)

Фиг. 4.65.

В течение короткого отрезка времени, а затем более короткое колебание, которое в начале имело большую амплитуду, затухает. После точки А колебания продолжаются уже только с частотой Шз и с декрементом Sg.

На фиг. 4.65 показана кривая тока во вторичном контуре при малой связи. В этом случае частоты связи мало отличаются и поэтому раньше

+ -

чем успеет проявиться биение, колебания уже затухнут. Переход к такой форме разряда определяется тем же условием, что и критическая связь.

§ 28. Ударное возбуждение двухконтурной системы.

В эпоху начального развития радиотехники, до появления электронных ламп, наиболее распространенным способом возбуждения колебаний был так называемый искровой способ.

При этом способе колебания возбуждались, например, следующим образом.

В контур вводился искровой промежуток К (фиг. 4.66), соединявшийся с источником напряжения. Напряжение источника постепенно повышалось

до критической величины, при которой в разряд- нике образуется искра. Пока искры нет, напряже-

ние на конденсаторе контура равно напряжению источника. Как только проскакивает искра в промежутке /С, образуется проводящий мост из паров металла, контур оказывается замкнутым и в нем начинается колебательный разряд.

Присутствие искры приводило к большим по-Фиг. 4.66. терям энергии и поэтому стремились создать ко-

лебания в контуре, лишенном искры. Для того применили два контура, связанные между собой. Оказалось, однако, что при достаточной связи цель не достигается, так как образуются биения, при которых энергия попеременно перекачивается то в первый, то во второй контуры.

Таким образом ток в первом контуре попрежнему создавал потери в искре, и сверх того появилось излучение не одной, а двух частот связи.

Вопрос был решен Вином, который применил особый разрядник, в котором искра погасает тотчас, как только произошло первое биение, и энергия перешла во второй контур. Достигалось это тем, что разрядник состоял из большого числа очень коротких промежутков и хорошо (охлаждался.

ЛЛЛЛЛг Фиг. 4.67.

ЛЛЛЛЛг

По этим причинам ионизация, являющаяся причиной проводимости воздуха, Тотчас исчезала как только амплитуда колебательного тока делалась меньше некоторого предела.

Работа такой схемы протекает следующим образом.

Источник переменного тока Е (фиг. 4.67) с низкой частотой Q действует в цепи, состоящей из большой самоиндукции и емкости Cg. Эта цепь настроена в резонанс с частотой S. Амплитуда в ней постепенно увеличивается вследствие резонанса и, наконец, в некоторый момент достигает величины, достаточной для образования искры в разряднике К.

С этого момента начинаются колебания в связанных контурах I и II, причем разрядник К должен рассматриваться как короткое замыкание, а самоиндукция - как бесконечное сопротивление.