Схема такого устройства и эквивалентная схема показаны на фиг. 4.41. Отличие от того, что было рассмотрено раньше, заключается в отсутствии конденсатора во вторичном контуре, вследствие чего всегда

Xg = (0L2 = const.

Отдача такой схемы в общем случае меньпе, чем при наличии вторичного контура, так как условием наибольшей отдачи при прочих равных условиях является, как было сказано, условие

Хз =0.

Все величины, относящиеся к первичному и вторичному контурам, могут быть получены из общих уравнений, в которых надо полагать

Х2 (oLg.

о о

зквивялентн

-()-WA/v

i 1

Фиг. 4.41.

Обратим внимание на следующее. Так как хО, то входное сопро-

не может., быть чисто активным, за исключением

тивление системы случая, когда

(Хз-/?Л)-

(4.84)

Этот случай, как известно, соответствует сложному резонансу. Второе положение, при котором также осуществляется сложный резонанс, т. е.

здесь не может иметь места, так как X2 = )L2 всегда положительно.

Условие, выраженное ур-нием (4.84), может быть выполнено только тогда, когда

Действительно, возведя обе части в квадрат и подставив Хз = L., jCg = ojM, получим

(coW-)-

(4.85)

Величина x вообще меньше, чем величина (0L2 и только в предельном случае, когда вся самоиндукция использована для связи, получим

L, = M

<фиг. 4.42).

Тогда ур-ние (4.85) перепишется так

(4-.86)

откуда ясно, что y-j должно быть больше единицы. Если произведение

R1R2 исчезающе мало по сравнению с mL, то (как предельный случай) может быть

Тем более должно быть

если

M<L,.

Таким образом: а) входное сопротивление системы может быть сделано активным только при положении ложного резонанса, б) существует

только одно положение сложного

резонанса (а не два), в) сложный резонанс может быть осуществлен

-ПТШб-

VWW\r-

Фиг. 4.42.

ЛЛЛЛЛЛ

Фиг. 4.43.

только При определенном соотношении между М, /?2 и L. При этом во всяком случае он не может быть осуществлен, если

при сложном резонансе мощность во вторичном контуре имеет максимальную величину, как и в случае полной двухконтурной системы, а отдача равна 50%.

Вопрос об отдаче в других случаях удобнее всего исследовать посредством понятия о вносимом сопротивлении, пользуясь прежними ф-лами (4.71) и (4.70)

(4.71)

Ri Н- Rs

(4.70)

В частном случае, когда вся самоиндукция Lg использована для связи (фиг. 4.43), ур-ние (4.71) дабт

Если то приближенно

р - WRj

R,R,.

(4.87)

(4.88)

Если наоборот (как обычно бывает) то приближенна

(4.89)

(-VWW-£ 1

Фиг. 4.44.

Если сделать = = М, то схема получит вид фиг. 4.44. Подставив теперь в ур-ние (4,89)

получим знакомое (из гл. III, § 9) выражение

Rs =

§ 22. Случай, когда первичный контур не имеет конденсатора.

Если первичный контур не имеет конденсатора (фиг. 4.45\ то в ур-ния (4ЛЗ), (4.14) и (4.15) надо поставить:

Хх = (oLi, Хз = шМ.

Теперь Х.2 может быть сделан равным нулю; поэтому условие наибольшей отдачи может быть выполнено для любого значения R, R, М и Lj. Для этого нужно только, чтобы вторичный контур был настроен в резо-/. I / , нанс с действующей частотой.

(Lf-MJ {2М) Однако входное сопротчвление может

.дЯПЯР-1-ЮТР-1 быть сделано чисто активным только в одном случае, а именно, если

-ЛллЛАг

ЛЛЛЛА/-

МХз-ад).

(4.90)

Фиг. 4.45.

Это условие не может быть осуществлено, если

R\ <С Ri,

в чем легко убедиться, рассуждая так же, как и в случае § 21.

Если условие (4.90) выполнено, - мощность во- вторичном контуре становится максимальной и равной

р 2 - 2R

т. е. такой же, как и в системе с двумя полными контурами.

Во всех же остальных случаях эта мощность меньше, чем в полной двухконтурной системе, так как входное сопротивление всегда комплексно и следовательно, ток 1 меньше, чем в случае, когда и первый; контур имеет настройку, и входное сопротивление вследствие этого может быть сделано чисто активным.